Asie 2008 EXERCICE III : LES LOIS DE NEWTON ( 5,5 points) Correction © http://labolycee.org 1. Voir ci-contre : :
O G2 G3 G4 G5 G6
r a4
r k r v G3
0 2
4
6
r v G5
8,0 cm
10
G12 G13 G14 14
Régime transitoire entre les positions G0 et G8 . Pendant des durées égales, les distances parcourues par l’objet augmentent. Le mouvement de l’objet est rectiligne et accéléré. 20 cm
Régime permanent à partir de la position G9. Pendant des durées égales, les distances parcourues par l’objet sont égales (1cm schéma). Le mouvement de l’objet est rectiligne et uniforme.
2.1.1. Déterminons l’échelle x de l’image : image réel 8,0 cm ⇔ 20 cm 1,0 cm ⇔ x donc x = 20 × 1,0 / 8,0 = 2,5 soit 1 cm schéma 2,5 cm réels
Z Les vecteurs vitesse ont été décalés sur l’axe Oz pour plus de lisibilité. Normalement leur point d’application est le point G. 2. Étude de la première phase : G2G4 G2G4 2.1.1. v G3 , sur l’image G2G4 = 1,2 cm =1,2×10–2 m t4 t2 2 donc v G3
2,5 1,2 102 = 0,30 m.s-1 2 0,050
2,5 1,6 102 G4G6 v G5 , or sur l’image G4G6 = 1,6 cm =1,6×10–2 m donc = 0,40 m.s-1 2 0,050 2 r r -1 v Avec l’échelle des vecteurs vitesse, 1 cm ⇔ 0,20 m.s , G3 mesure 1,5 cm et v G5 mesure 2,0 cm. v G5
r r r r r r v G5 v G3 .k v G5 v G3 r v 2.1.2. a = a 4 .k où k vecteur unitaire porté par l’axe Oz. 4 t 2. 2. 0,40 0,30 Ainsi : a 4 = 1,0 m.s-2. 2 0,050 r Avec l’échelle des accélérations, 1 cm ⇔ 0,50 m.s-2, a 4 mesure 2,0 cm. 2.2. Étude théorique 2.2.1. Poussée d’Archimède : = mfluide déplacé . g = ρ.V.g = = 1240 × 2,10.10-6 × 9,8 = 2,6 × 10–2 N
Poids de la bille :
P=m.g
P m = 1,46 donc P et sont du même ordre de grandeur. .V
r f
2.2.2. Le solide est soumis : r - à son poids P : force verticale et dirigée vers le bas uu r - la poussée d’Archimède : force verticale et dirigée vers le haut r - la force de frottement f : force verticale et dirigée vers le haut car opposée au sens de déplacement du solide.
uu r
O r k
G
r P
2.3. Deuxième loi de Newton : Dans un référentiel galiléen, la somme des forces extérieures appliquées à un système mécanique est égale au produit uuur de lar masse z du système par le vecteur accélération de son centre d’inertie G : Fext m.aG . 2.4. En appliquant la deuxième loi de Newton au solide dans le référentiel du laboratoire galiléen : r uu r r r P + + f = m.aG
r
r
r
r
⇔ P. k – . k – f. k = m.az. k en projection sur l’axe (Oz) au point G4 : P – – f = m.a4
avec f , la norme de la force de frottement
f = P – – m.a4 = m.g – .V.g – m.a4
application numérique : f = 3,80×10–3 × 9,8 – 1240×2,10×10–6×9,8 – 3,80×10–3×1,0 f = 7,9×10–3 N. 2.5. L’énoncé donne : v4 = 0,32 m.s-1. (remarque : graphiquement on trouve v4 = 0,38 m.s–1, ce qui illustre la précision de la méthode) Or : k=
f = k.v4
soit k =
f v4
7,9 103 = 2,5×10–2 kg.s-1 0,32
( car f en N avec N = kg.m.s-2 et v en m.s-1).
3. Étude de la deuxième phase 3.1. Durant la seconde phase, en régime permanent, le mouvement est rectiligne et uniforme. 3.2. Première loi de Newton : Dans un référentiel galiléen, un solide soumis à un ensemble de forces qui se compensent est soit immobile, soit en mouvement rectiligne et uniforme. Et réciproquement. uu r r r r 3.3. On a : P + + f =0 ⇔ P– – f = 0 Posons v = vlim = Cte alors P – – k.vlim = 0 ⇔ ⇔ 3.4. v G13
P m.g .V.g g .(m .V) k k k 9,8 (3,80 103 1240 2,10 10 6 ) = 0,47 m.s-1. vlim = 2,5 102 2,5 2,0.102 G12G14 -2 . Or sur l’image G12G14 = 2,0 cm = 2,0.10 m donc v G5 = 0,50 m.s-1 2 0,050 2 vlim =
On trouve une valeur proche de la vitesse limite calculée.