Punto 1 la entrada U(t) es un escalΓ³n unitario. Caso 1: R(t) = 1, Y(0)= 0, Yβ(0)=0 R(t) es 1, entonces R(s) es igual a 1/s. π(π ) =
π (π 2
4(π + 50) 4(π + 50) = + 30π + 200) π (π + 10)(π + 20)
Se procede a realizar fracciones parciales: π1 = π(π ) π π1 = π π(π ) π1 =
4(π + 50) =1 (π + 10)(π + 20)|π = 0 π2 = π(π ) (π + 10) π2 = (π + 10)π(π )
π2 =
4(π + 50) = β16 π (π + 20)|π = β10 π3 = π(π ) (π + 20) π3 = (π + 20)π(π )
π2 =
4(π + 50) 3 = π (π + 10)|π = β20 5
Por lo tanto, 3 π(π‘) = π βπ‘ β 16π β10π‘ + π β20π‘ 5
Caso 2: R(t) = 2, Y(0)= 0, Yβ(0)=0 R(t) es 2, entonces R(s) es igual a 2/s. π(π ) =
8(π + 50) π (π + 10)(π + 20)
π1 = π(π ) π π1 = π π(π ) π1 =
8(π + 50) =2 (π + 10)(π + 20)|π = 0 π2 = π(π ) (π + 10) π2 = (π + 10)π(π )
π2 =
8(π + 50) = β32 π (π + 20)|π = β10 π3 = π(π ) (π + 20) π3 = (π + 20)π(π )
π2 =
8(π + 50) 6 = π (π + 10)|π = β20 5
Por lo tanto, 6 π(π‘) = 2π βπ‘ β 32π β10π‘ + π β20π‘ 5
Caso 3: R(t) = 1, Y(0)= 1, Yβ(0)=0 Teniendo en cuenta que las dos condiciones para que se pueda obtener una funciΓ³n de transferencia es que sea un sistema lineal y sus condiciones iniciales sean 0, y dado que Y(0)=1, no se puede obtener la funciΓ³n de transferencia para este caso.
Simulink Punto 2. Se tiene el siguiente sistema
Con las siguientes constantes π(0) = 20 ππ = 0 π =
1 2
πΆ = 10 ππ = 0
Y se sabe que el flujo de salida es equivalente a π0 = π(π(π‘) β ππ ) El balance se da por π΄ππ’ππ’ππππΓ³π πΆππππ ππ’π πππ‘ππ πΆππππ ππ’π π πππ = β π‘πππππ π‘πππππ π‘πππππ πΆππ(π‘) = ππ β π0 ππ‘ Reemplazando πΆππ(π‘) = βπ(π(π‘) β ππ ) ππ‘ 10 β
ππ(π‘) 1 = β π(π‘) ππ‘ 2
ππ(π‘) 1 = β π(π‘) ππ‘ 20 Haciendo Laplace se llega a π π(π ) β π(0) = β π π(π ) β 20 = β π(π ) =
1 π(π ) 20
1 π(π ) 20
20 1 π + 20
Se aplica la transformada inversa y se obtiene que la funciΓ³n en tΓ©rminos de tiempo es 1
π(π‘) = 20 π β20π‘
Ahora, se grΓ‘fica la funciΓ³n en tΓ©rminos de tiempo en Matlab y se llega a
Por otro lado, se simula la funciΓ³n de transferencia en Simulink y se llega a la siguiente grΓ‘fica
Por lo anterior, se puede decir que la funciΓ³n de transferencia si describe el sistema.
Punto 3
La funciΓ³n de transferencia se puede obtener a partir de los diagramas de mason de la siguiente forma: π1 = πΊ1πΊ2πΊ3πΊ5 πΏ1 = πΊ2πΊ3πΊ4 πΏ2 = βπΊ3πΊ5πΊ6 πΏ3 = βπΊ1πΊ2πΊ3πΊ5 πΏ4 = πΊ2πΊ2πΊ4
Por lo tanto, π¦(π ) πΊ1πΊ2πΊ3πΊ5 = π(π ) 1 β (πΊ2πΊ3πΊ4 β πΊ3πΊ5πΊ6 β πΊ1πΊ2πΊ3πΊ5 + πΊ2πΊ2πΊ4)
Punto 4. 4.
πΉ(π‘) = ππ£ π₯Μ 1 + π1 (π₯Μ 1 β π₯Μ 2 ) + π1 (π₯1 β π₯2 ) π1 (π₯Μ 1 β π₯Μ 2 ) + π1 (π₯1 β π₯2 ) = ππ‘ π₯Μ 2 + π2 π₯Μ 2 + π2 π₯2 πΉ(π ) = ππ£ π 2 π₯1 (π ) + π1 (π π₯1 (π ) β π π₯2 (π )) + π1 (π₯1 (π ) β π₯2 (π )) π₯1 (π )(ππ£ π 2 + π1 π + π1 ) = πΉ(π ) + (π1 π + π1 )π₯2 (π ) π πππππ πΌ = (ππ£ π 2 + π1 π + π1 ), π₯1 (π ) =
π‘ππππππ
πΉ(π ) (π1 π + π1 )π₯2 (π ) + πΌ πΌ
π·ππ πππππππ π₯2 (π ) ππ ππ ππ‘ππ πππ’πππΓ³π. π₯2 (π ) =
ππ‘
π 2
(π1 π + π1 )π₯1 (π ) + (π2 + π1 )π + π2 + π1
π πππππ β¦ = ππ‘ π 2 + (π2 + π1 )π + π2 + π1 , π₯1 (π ) =
πΉ(π ) (π1 π + π1 ) (π1 π + π1 )π₯1 (π ) + β πΌ πΌ β¦
π₯1 (π ) 1 β = πΉ(π ) Variables
π‘ππππππ
(π1 π + π1 ) (π1 π + π1 ) πΌ β¦ πΌ
π€1 = π₯1 ; π€2 = π₯Μ 1 ; π€3 = π₯2 ;
π€4 = π₯Μ 2 ;
π€1Μ = π€2 π€2Μ =
πΉ(π‘) π1 π1 π1 π1 β π€2 + π€4 β π€1 + π€ ππ£ ππ£ ππ£ ππ£ ππ£ 3 π€3Μ = π€4
π€4Μ =
π1 π1 π1 π1 π2 π2 π€2 β π€4 + π€1 β π€3 β π€4 β π€ ππ‘ ππ‘ ππ‘ ππ‘ ππ‘ ππ‘ 3
0 π1 π€1Μ β π€2Μ ππ£ [π€Μ ] = 0 3 π1 π€Μ4 [ ππ‘
1 π1 β ππ£ 0 π1 ππ‘
0 π3 ππ£ 0 π1 + π2 β ππ‘
0 0 π1 π€1 1 π€2 ππ£ β [π€ ] + ππ£ β πΉ(π‘) 1 3 0 π1 + π2 π€4 [0] β ππ‘ ]
π€1 π€2 π¦(π‘) = [0 0 1 1] β [π€ ] 3 π€4
Punto 5 ππ₯ β²β² (π‘) = ππ β π
π(π‘)2 π₯(π‘)2
Teniendo en cuenta que la masa es de 0.1 kg, la gravedad de 10 m/s , k de 5.2x10-4, y el punto de operaciΓ³n de la distancia es de 0.01 metros, a partir del equilibrio se obtiene que la corriente en el equilibrio es de 0.435. Linealizando por series de Taylor se obtiene que: βπ₯ β²β²(π‘) = β
2ππΜ
2 2ππΜ
2 βπ(π‘) + βπ₯(π‘) π₯Μ
2 π₯Μ
3
Por simplicidad, π΅=
2ππΜ
2 2ππΜ
2 = 1.99, π΄ = = 199.43 π₯Μ
2 π₯Μ
3
Aplicando Laplace se obtiene que π 2 βπ₯(π ) = βπ΅βπ(π ) + π΄βπ₯(π )
Por lo tanto la funciΓ³n de transferencia queda de la siguiente forma:
βπ₯(π ) π΅ =β 2 βπ(π ) π βπ΄
La representaciΓ³n de las variables de estado es de la siguiente forma: βπ₯ β²β²(π‘) = βπ΅βπ(π‘) + π΄βπ₯(π‘) Se realiza el siguiente cambio de variables: π₯1 = π₯, π₯2 = βπ₯ β² = π₯1β² Por lo tanto, βπ₯2β² = βπ΅βπ(π‘) + π΄βπ₯1(π‘) Entonces, β² 0 1 π₯1 0 (π₯1β² ) = ( ) ( ) + ( ) π(π‘) π΄ 0 π₯2 βπ΅ π₯2
Y π¦(π‘) = (1
π₯1 0) ( ) + (0)π(π‘) π₯2
β Por otro lado, para linealizar el sistema por medio del jacobiano se hace obtienen las ecuaciones de estado: π₯1β² (π‘) = π₯2 βπ₯ β²β²(π‘) = βπ΅βπ(π‘) + π΄βπ₯(π‘) Y a partir de estas se obtiene el jacobiano el cual es la matriz A: 0 1 ( ) π΄ 0 Para encontrar la matriz B: ππ₯1 ππ(π‘) 0 =( ) ππ₯2 βπ΅ (ππ(π‘) )
Para la matriz C:
ππ¦(π‘) ( π₯1
ππ¦(π‘) ) = (1 0) π₯2
Para la matriz D: (
ππ¦(π‘) π(π‘)
ππ¦(π‘) ) = (0) π(π‘)
Para la funciΓ³n de transferencia hay que tener en cuenta: π₯(π ) = πΆ(π πΌ β π΄)β1 π΅ + π· πΌ(π ) π₯(π ) 1 π = (1 0) 2 ( πΌ(π ) π βπ΄ π΄
1 0 )( ) π π΅
π₯(π ) 1 π΅ π΅ = (1 0) 2 ( )= 2 πΌ(π ) π β π΄ π π΅ π βπ΄
Para la estabilidad se aplica el criterio de Routh Hurwitz π(π ) = π 2 β π΄ π 2 π 1 π 0
1 0 0
-A 0 0
Por lo tanto, se puede afirmar que el sistema es estable. Finalmente, para encontrar un valor de K en realimentaciΓ³n directa que pueda estabilizar el sistema: π 2 β
2ππΜ
2 =0 ππ₯Μ
3
2ππΜ
2 π =β 3 ππ₯Μ
2π πΜ
β <0 π 32 π₯Μ
Por lo tanto, dado que para que el sistema sea estable la parte real de s debe ser negativa, el ΓΊnico valor que puede influenciar el resultado sin que la raΓz se vuelva compleja es I, este debe ser negativo, y para que el resultado sea que s solo tenga parte real es necesario que K siempre sea mayor a 0.
Punto 6. Se tiene el sistema de levigaciΓ³n magnΓ©tica y a esta se le aplica la siguiente funciΓ³n de transferencia: π(π ) ππ (0.1π + 1) = πΈ(π ) 0.01π + 1 Teniendo en cuenta la funciΓ³n del punto 5 y calculando las constantes a y b (con base en el punto de operaciΓ³n), se llega a que la funciΓ³n que describe todo el sistema es π
(π ) = π(π )
ππ (0.1π + 1) β4.545 0.01π + 1 β (π 2 β 1960) π (0.1π + 1) β4.545 1 + π0.01π + 1 β ( 2 ) π β 1960
Simplificando se llega a que la funciΓ³n es π
(π ) βππ (0.455 + 0.45) = 3 2 π(π ) 0.01π + π β (19.6 + 0.45ππ )π β 1960 β 0.45ππ Dado que el orden del denominador es mayor al de numerador, se puede decir que el sistema es propio y por lo tanto es implementable. π 3 π 2 π 1 π 0
0.01 β(19.6 + 0.45ππ ) 1 β1960 β 0.45ππ β(19.6 + 0.45ππ ) + 0.01(1960 + 0.45ππ ) 0 β1960 β 0.45ππ 0
Se debe asegurar que no haya cambio de signo por lo que β(19.6 + 0.45ππ ) + 0.01(1960 + 0.45ππ ) = β0.4545ππ > 0 Por lo que Kc debe ser un valor positivo y se debe cumplir que β1960 β 0.45ππ > 0 De ahΓ que, ππ >
1960 β0.45
ππ < β4355.55 AsΓ que, Kc debe ser un valor menor a -4355.55. Para el desarrollo del ejercicio se va a escoger un Kc de -5000. Ahora, se utiliza MATLAB para graficar las raΓces del sistema con red de adelanto y se llega a
Si se grafican las raΓces para el sistema sin red se obtiene
De las grΓ‘ficas anteriores se obtiene que con la red se llega a un sistema, en el que una de sus raΓces es negativa en la parte real y tiene parte imaginaria, por lo que el sistema es estable. De lo anterior, se puede deducir que es posible establecer un Kc= -5000.
Punto 7 El modelo que describe el sistema es el presentado a continuaciΓ³n: β1β² (π‘) = β2β² (π‘) =
ππ π1 β2π(β1(π‘) β β2(π‘) β π΄1 π΄1
π1 π2 β2π(β1(π‘) β β2(π‘) β β2πβ2(π‘) π΄2 π΄2
En el equilibrio: 0.1 0.2 β40, πππ ππ π‘πππ‘π β1 = 10. β20(β1 β 2 = 2 2
Linealizando el sistema se obtiene que: ββ1(π‘) =
βππ (π‘) π1 π(β1(π‘) β ββ2(π‘)) β = 1 β2π(β1 β β2)
ββ1β²(π‘) = βππ (π‘) β 0.079(ββ1(π‘) β ββ2(π‘))
ββ2β²(π‘) =
βπ1 π(ββ2(π‘)) π΄2β2π(β1 β β2)
β
π2 πββ2(π‘) π΄2β2πβ2
ββ2β²(π‘) = 0.039(ββ1(π‘) β ββ2(π‘)) β 0.158ββ2(π‘) Entonces obteniendo las ecuaciones de estado β² β0.079 0.079 1 β1 (β1β² ) = ( ) ( ) + ( ) ππ(π‘) 0.039 β0.019 0 β2 β2
Y π¦(π‘) = (0
β1 1) ( ) + (0)ππ(π‘) β2
π¦(π ) = πΆ(π πΌ β π΄)β1 π΅ + π· π(π ) π¦(π ) 1 π + 0.079 β0.079 1 = (0 1) 2 ( )( ) π(π ) π + 0.273π + 0.122 β0.039 π + 0.197 0
ββ2(π ) 0.079 = 2 (π ) βππ π + 0.237π + 0.0122 π€π = 0.11 2π€παΊ = 0.273 αΊ = 1.237
Se va a diseΓ±ar un controlador PID para poder asegurar cero en estado estacionario, teniendo en cuenta que el factor de amortiguamiento es mayor a 1 de la siguiente manera: ππ (1 +
1 + πππ ) πππ
Utilizando Matlab se obtuvo la grΓ‘fica de amplitud vs tiempo y a partir de esto se utilizaron las reglas de Ziegler Nichols para obtener kc, Ti, Td:
Al trazar la tangente se obtuvo que L= 1.69 y T= 18.61-1.69= 16.91. A partir de esto se obtiene kc: π 16.91 ππ = 1.2 ( ) = 1.2 ( ) = 12.0071 πΏ 1.69 Entonces ππ = 2 β πΏ = 3.38
ππ = 0.5πΏ = 0.845 ππ = ππ = 12.0071 ππ =
ππ = 3.547 ππ
ππ = ππ β ππ = 10.146