Taller1.docx

  • Uploaded by: Nicole Caballero Rico
  • 0
  • 0
  • December 2019
  • PDF

This document was uploaded by user and they confirmed that they have the permission to share it. If you are author or own the copyright of this book, please report to us by using this DMCA report form. Report DMCA


Overview

Download & View Taller1.docx as PDF for free.

More details

  • Words: 2,002
  • Pages: 14
Punto 1 la entrada U(t) es un escalΓ³n unitario. Caso 1: R(t) = 1, Y(0)= 0, Y’(0)=0 R(t) es 1, entonces R(s) es igual a 1/s. π‘Œ(𝑠) =

𝑠(𝑠 2

4(𝑠 + 50) 4(𝑠 + 50) = + 30𝑠 + 200) 𝑠(𝑠 + 10)(𝑠 + 20)

Se procede a realizar fracciones parciales: π‘˜1 = π‘Œ(𝑠) 𝑠 π‘˜1 = π‘ π‘Œ(𝑠) π‘˜1 =

4(𝑠 + 50) =1 (𝑠 + 10)(𝑠 + 20)|𝑠 = 0 π‘˜2 = π‘Œ(𝑠) (𝑠 + 10) π‘˜2 = (𝑠 + 10)π‘Œ(𝑠)

π‘˜2 =

4(𝑠 + 50) = βˆ’16 𝑠(𝑠 + 20)|𝑠 = βˆ’10 π‘˜3 = π‘Œ(𝑠) (𝑠 + 20) π‘˜3 = (𝑠 + 20)π‘Œ(𝑠)

π‘˜2 =

4(𝑠 + 50) 3 = 𝑠(𝑠 + 10)|𝑠 = βˆ’20 5

Por lo tanto, 3 π‘Œ(𝑑) = 𝑒 βˆ’π‘‘ βˆ’ 16𝑒 βˆ’10𝑑 + 𝑒 βˆ’20𝑑 5

Caso 2: R(t) = 2, Y(0)= 0, Y’(0)=0 R(t) es 2, entonces R(s) es igual a 2/s. π‘Œ(𝑠) =

8(𝑠 + 50) 𝑠(𝑠 + 10)(𝑠 + 20)

π‘˜1 = π‘Œ(𝑠) 𝑠 π‘˜1 = π‘ π‘Œ(𝑠) π‘˜1 =

8(𝑠 + 50) =2 (𝑠 + 10)(𝑠 + 20)|𝑠 = 0 π‘˜2 = π‘Œ(𝑠) (𝑠 + 10) π‘˜2 = (𝑠 + 10)π‘Œ(𝑠)

π‘˜2 =

8(𝑠 + 50) = βˆ’32 𝑠(𝑠 + 20)|𝑠 = βˆ’10 π‘˜3 = π‘Œ(𝑠) (𝑠 + 20) π‘˜3 = (𝑠 + 20)π‘Œ(𝑠)

π‘˜2 =

8(𝑠 + 50) 6 = 𝑠(𝑠 + 10)|𝑠 = βˆ’20 5

Por lo tanto, 6 π‘Œ(𝑑) = 2𝑒 βˆ’π‘‘ βˆ’ 32𝑒 βˆ’10𝑑 + 𝑒 βˆ’20𝑑 5

Caso 3: R(t) = 1, Y(0)= 1, Y’(0)=0 Teniendo en cuenta que las dos condiciones para que se pueda obtener una funciΓ³n de transferencia es que sea un sistema lineal y sus condiciones iniciales sean 0, y dado que Y(0)=1, no se puede obtener la funciΓ³n de transferencia para este caso.

Simulink Punto 2. Se tiene el siguiente sistema

Con las siguientes constantes πœƒ(0) = 20 πœƒπ‘Ž = 0 π‘˜ =

1 2

𝐢 = 10 𝑄𝑖 = 0

Y se sabe que el flujo de salida es equivalente a 𝑄0 = π‘˜(πœƒ(𝑑) βˆ’ πœƒπ‘Ž ) El balance se da por π΄π‘π‘’π‘šπ‘’π‘™π‘Žπ‘π‘–Γ³π‘› πΆπ‘Žπ‘™π‘œπ‘Ÿ π‘žπ‘’π‘’ π‘’π‘›π‘‘π‘Ÿπ‘Ž πΆπ‘Žπ‘™π‘œπ‘Ÿ π‘žπ‘’π‘’ π‘ π‘Žπ‘™π‘’ = βˆ’ π‘‘π‘–π‘’π‘šπ‘π‘œ π‘‘π‘–π‘’π‘šπ‘π‘œ π‘‘π‘–π‘’π‘šπ‘π‘œ πΆπ‘‘πœƒ(𝑑) = 𝑄𝑖 βˆ’ 𝑄0 𝑑𝑑 Reemplazando πΆπ‘‘πœƒ(𝑑) = βˆ’π‘˜(πœƒ(𝑑) βˆ’ πœƒπ‘Ž ) 𝑑𝑑 10 βˆ—

π‘‘πœƒ(𝑑) 1 = βˆ’ πœƒ(𝑑) 𝑑𝑑 2

π‘‘πœƒ(𝑑) 1 = βˆ’ πœƒ(𝑑) 𝑑𝑑 20 Haciendo Laplace se llega a π‘ πœƒ(𝑠) βˆ’ πœƒ(0) = βˆ’ π‘ πœƒ(𝑠) βˆ’ 20 = βˆ’ πœƒ(𝑠) =

1 πœƒ(𝑠) 20

1 πœƒ(𝑠) 20

20 1 𝑠 + 20

Se aplica la transformada inversa y se obtiene que la funciΓ³n en tΓ©rminos de tiempo es 1

πœƒ(𝑑) = 20 𝑒 βˆ’20𝑑

Ahora, se grΓ‘fica la funciΓ³n en tΓ©rminos de tiempo en Matlab y se llega a

Por otro lado, se simula la funciΓ³n de transferencia en Simulink y se llega a la siguiente grΓ‘fica

Por lo anterior, se puede decir que la funciΓ³n de transferencia si describe el sistema.

Punto 3

La funciΓ³n de transferencia se puede obtener a partir de los diagramas de mason de la siguiente forma: 𝑝1 = 𝐺1𝐺2𝐺3𝐺5 𝐿1 = 𝐺2𝐺3𝐺4 𝐿2 = βˆ’πΊ3𝐺5𝐺6 𝐿3 = βˆ’πΊ1𝐺2𝐺3𝐺5 𝐿4 = 𝐺2𝐺2𝐺4

Por lo tanto, 𝑦(𝑠) 𝐺1𝐺2𝐺3𝐺5 = π‘Ÿ(𝑠) 1 βˆ’ (𝐺2𝐺3𝐺4 βˆ’ 𝐺3𝐺5𝐺6 βˆ’ 𝐺1𝐺2𝐺3𝐺5 + 𝐺2𝐺2𝐺4)

Punto 4. 4.

𝐹(𝑑) = π‘šπ‘£ π‘₯̈ 1 + 𝑏1 (π‘₯Μ‡ 1 βˆ’ π‘₯Μ‡ 2 ) + π‘˜1 (π‘₯1 βˆ’ π‘₯2 ) 𝑏1 (π‘₯Μ‡ 1 βˆ’ π‘₯Μ‡ 2 ) + π‘˜1 (π‘₯1 βˆ’ π‘₯2 ) = π‘šπ‘‘ π‘₯̈ 2 + 𝑏2 π‘₯Μ‡ 2 + π‘˜2 π‘₯2 𝐹(𝑠) = π‘šπ‘£ 𝑠 2 π‘₯1 (𝑠) + 𝑏1 (𝑠π‘₯1 (𝑠) βˆ’ 𝑠π‘₯2 (𝑠)) + π‘˜1 (π‘₯1 (𝑠) βˆ’ π‘₯2 (𝑠)) π‘₯1 (𝑠)(π‘šπ‘£ 𝑠 2 + 𝑏1 𝑠 + π‘˜1 ) = 𝐹(𝑠) + (𝑏1 𝑠 + π‘˜1 )π‘₯2 (𝑠) π‘ π‘–π‘’π‘›π‘‘π‘œ 𝛼 = (π‘šπ‘£ 𝑠 2 + 𝑏1 𝑠 + π‘˜1 ), π‘₯1 (𝑠) =

π‘‘π‘’π‘›π‘’π‘šπ‘œπ‘ 

𝐹(𝑠) (𝑏1 𝑠 + π‘˜1 )π‘₯2 (𝑠) + 𝛼 𝛼

π·π‘’π‘ π‘π‘’π‘—π‘Žπ‘›π‘‘π‘œ π‘₯2 (𝑠) 𝑑𝑒 π‘™π‘Ž π‘œπ‘‘π‘Ÿπ‘Ž π‘’π‘π‘’π‘Žπ‘π‘–Γ³π‘›. π‘₯2 (𝑠) =

π‘šπ‘‘

𝑠2

(𝑏1 𝑠 + π‘˜1 )π‘₯1 (𝑠) + (𝑏2 + 𝑏1 )𝑠 + π‘˜2 + π‘˜1

π‘ π‘–π‘’π‘›π‘‘π‘œ Ω = π‘šπ‘‘ 𝑠 2 + (𝑏2 + 𝑏1 )𝑠 + π‘˜2 + π‘˜1 , π‘₯1 (𝑠) =

𝐹(𝑠) (𝑏1 𝑠 + π‘˜1 ) (𝑏1 𝑠 + π‘˜1 )π‘₯1 (𝑠) + βˆ— 𝛼 𝛼 Ω

π‘₯1 (𝑠) 1 βˆ’ = 𝐹(𝑠) Variables

π‘‘π‘’π‘›π‘’π‘šπ‘œπ‘ 

(𝑏1 𝑠 + π‘˜1 ) (𝑏1 𝑠 + π‘˜1 ) 𝛼 Ω 𝛼

𝑀1 = π‘₯1 ; 𝑀2 = π‘₯Μ‡ 1 ; 𝑀3 = π‘₯2 ;

𝑀4 = π‘₯Μ‡ 2 ;

𝑀1Μ‡ = 𝑀2 𝑀2Μ‡ =

𝐹(𝑑) 𝑏1 𝑏1 π‘˜1 π‘˜1 βˆ’ 𝑀2 + 𝑀4 βˆ’ 𝑀1 + 𝑀 π‘šπ‘£ π‘šπ‘£ π‘šπ‘£ π‘šπ‘£ π‘šπ‘£ 3 𝑀3Μ‡ = 𝑀4

𝑀4Μ‡ =

𝑏1 𝑏1 π‘˜1 π‘˜1 𝑏2 π‘˜2 𝑀2 βˆ’ 𝑀4 + 𝑀1 βˆ’ 𝑀3 βˆ’ 𝑀4 βˆ’ 𝑀 π‘šπ‘‘ π‘šπ‘‘ π‘šπ‘‘ π‘šπ‘‘ π‘šπ‘‘ π‘šπ‘‘ 3

0 π‘˜1 𝑀1Μ‡ βˆ’ 𝑀2Μ‡ π‘šπ‘£ [𝑀̇ ] = 0 3 π‘˜1 𝑀̇4 [ π‘šπ‘‘

1 𝑏1 βˆ’ π‘šπ‘£ 0 𝑏1 π‘šπ‘‘

0 π‘˜3 π‘šπ‘£ 0 π‘˜1 + π‘˜2 βˆ’ π‘šπ‘‘

0 0 𝑏1 𝑀1 1 𝑀2 π‘šπ‘£ βˆ— [𝑀 ] + π‘šπ‘£ βˆ— 𝐹(𝑑) 1 3 0 𝑏1 + 𝑏2 𝑀4 [0] βˆ’ π‘šπ‘‘ ]

𝑀1 𝑀2 𝑦(𝑑) = [0 0 1 1] βˆ— [𝑀 ] 3 𝑀4

Punto 5 π‘šπ‘₯ β€²β€² (𝑑) = π‘šπ‘” βˆ’ π‘˜

𝑖(𝑑)2 π‘₯(𝑑)2

Teniendo en cuenta que la masa es de 0.1 kg, la gravedad de 10 m/s , k de 5.2x10-4, y el punto de operaciΓ³n de la distancia es de 0.01 metros, a partir del equilibrio se obtiene que la corriente en el equilibrio es de 0.435. Linealizando por series de Taylor se obtiene que: βˆ†π‘₯ β€²β€²(𝑑) = βˆ’

2π‘˜π‘–Μ…2 2π‘˜π‘–Μ…2 βˆ†π‘–(𝑑) + βˆ†π‘₯(𝑑) π‘₯Μ… 2 π‘₯Μ… 3

Por simplicidad, 𝐡=

2π‘˜π‘–Μ…2 2π‘˜π‘–Μ…2 = 1.99, 𝐴 = = 199.43 π‘₯Μ… 2 π‘₯Μ… 3

Aplicando Laplace se obtiene que 𝑠 2 βˆ†π‘₯(𝑠) = βˆ’π΅βˆ†π‘–(𝑠) + π΄βˆ†π‘₯(𝑠)

Por lo tanto la funciΓ³n de transferencia queda de la siguiente forma:

βˆ†π‘₯(𝑠) 𝐡 =βˆ’ 2 βˆ†π‘–(𝑠) 𝑠 βˆ’π΄

La representaciΓ³n de las variables de estado es de la siguiente forma: βˆ†π‘₯ β€²β€²(𝑑) = βˆ’π΅βˆ†π‘–(𝑑) + π΄βˆ†π‘₯(𝑑) Se realiza el siguiente cambio de variables: π‘₯1 = π‘₯, π‘₯2 = βˆ†π‘₯ β€² = π‘₯1β€² Por lo tanto, βˆ†π‘₯2β€² = βˆ’π΅βˆ†π‘–(𝑑) + π΄βˆ†π‘₯1(𝑑) Entonces, β€² 0 1 π‘₯1 0 (π‘₯1β€² ) = ( ) ( ) + ( ) 𝑖(𝑑) 𝐴 0 π‘₯2 βˆ’π΅ π‘₯2

Y 𝑦(𝑑) = (1

π‘₯1 0) ( ) + (0)𝑖(𝑑) π‘₯2

β€˜ Por otro lado, para linealizar el sistema por medio del jacobiano se hace obtienen las ecuaciones de estado: π‘₯1β€² (𝑑) = π‘₯2 βˆ†π‘₯ β€²β€²(𝑑) = βˆ’π΅βˆ†π‘–(𝑑) + π΄βˆ†π‘₯(𝑑) Y a partir de estas se obtiene el jacobiano el cual es la matriz A: 0 1 ( ) 𝐴 0 Para encontrar la matriz B: 𝑑π‘₯1 𝑑𝑖(𝑑) 0 =( ) 𝑑π‘₯2 βˆ’π΅ (𝑑𝑖(𝑑) )

Para la matriz C:

𝑑𝑦(𝑑) ( π‘₯1

𝑑𝑦(𝑑) ) = (1 0) π‘₯2

Para la matriz D: (

𝑑𝑦(𝑑) 𝑖(𝑑)

𝑑𝑦(𝑑) ) = (0) 𝑖(𝑑)

Para la funciΓ³n de transferencia hay que tener en cuenta: π‘₯(𝑠) = 𝐢(𝑠𝐼 βˆ’ 𝐴)βˆ’1 𝐡 + 𝐷 𝐼(𝑠) π‘₯(𝑠) 1 𝑠 = (1 0) 2 ( 𝐼(𝑠) 𝑠 βˆ’π΄ 𝐴

1 0 )( ) 𝑠 𝐡

π‘₯(𝑠) 1 𝐡 𝐡 = (1 0) 2 ( )= 2 𝐼(𝑠) 𝑠 βˆ’ 𝐴 𝑠𝐡 𝑠 βˆ’π΄

Para la estabilidad se aplica el criterio de Routh Hurwitz 𝑝(𝑠) = 𝑠 2 βˆ’ 𝐴 𝑠2 𝑠1 𝑠0

1 0 0

-A 0 0

Por lo tanto, se puede afirmar que el sistema es estable. Finalmente, para encontrar un valor de K en realimentaciΓ³n directa que pueda estabilizar el sistema: 𝑠2 βˆ’

2π‘˜π‘–Μ…2 =0 π‘šπ‘₯Μ… 3

2π‘˜π‘–Μ…2 𝑠=√ 3 π‘šπ‘₯Μ… 2π‘˜ 𝑖̅ √ <0 π‘š 32 π‘₯Μ…

Por lo tanto, dado que para que el sistema sea estable la parte real de s debe ser negativa, el ΓΊnico valor que puede influenciar el resultado sin que la raΓ­z se vuelva compleja es I, este debe ser negativo, y para que el resultado sea que s solo tenga parte real es necesario que K siempre sea mayor a 0.

Punto 6. Se tiene el sistema de levigaciΓ³n magnΓ©tica y a esta se le aplica la siguiente funciΓ³n de transferencia: π‘ˆ(𝑠) π‘˜π‘ (0.1𝑠 + 1) = 𝐸(𝑠) 0.01𝑠 + 1 Teniendo en cuenta la funciΓ³n del punto 5 y calculando las constantes a y b (con base en el punto de operaciΓ³n), se llega a que la funciΓ³n que describe todo el sistema es 𝑅(𝑠) = π‘Œ(𝑠)

π‘˜π‘ (0.1𝑠 + 1) βˆ’4.545 0.01𝑠 + 1 βˆ— (𝑠 2 βˆ’ 1960) π‘˜ (0.1𝑠 + 1) βˆ’4.545 1 + 𝑐0.01𝑠 + 1 βˆ— ( 2 ) 𝑠 βˆ’ 1960

Simplificando se llega a que la funciΓ³n es 𝑅(𝑠) βˆ’π‘˜π‘ (0.455 + 0.45) = 3 2 π‘Œ(𝑠) 0.01𝑠 + 𝑠 βˆ’ (19.6 + 0.45π‘˜π‘ )𝑠 βˆ’ 1960 βˆ’ 0.45π‘˜π‘ Dado que el orden del denominador es mayor al de numerador, se puede decir que el sistema es propio y por lo tanto es implementable. 𝑠3 𝑠2 𝑠1 𝑠0

0.01 βˆ’(19.6 + 0.45π‘˜π‘ ) 1 βˆ’1960 βˆ’ 0.45π‘˜π‘ βˆ’(19.6 + 0.45π‘˜π‘ ) + 0.01(1960 + 0.45π‘˜π‘ ) 0 βˆ’1960 βˆ’ 0.45π‘˜π‘ 0

Se debe asegurar que no haya cambio de signo por lo que βˆ’(19.6 + 0.45π‘˜π‘ ) + 0.01(1960 + 0.45π‘˜π‘ ) = βˆ’0.4545π‘˜π‘ > 0 Por lo que Kc debe ser un valor positivo y se debe cumplir que βˆ’1960 βˆ’ 0.45π‘˜π‘ > 0 De ahΓ­ que, π‘˜π‘ >

1960 βˆ’0.45

π‘˜π‘ < βˆ’4355.55 AsΓ­ que, Kc debe ser un valor menor a -4355.55. Para el desarrollo del ejercicio se va a escoger un Kc de -5000. Ahora, se utiliza MATLAB para graficar las raΓ­ces del sistema con red de adelanto y se llega a

Si se grafican las raΓ­ces para el sistema sin red se obtiene

De las grΓ‘ficas anteriores se obtiene que con la red se llega a un sistema, en el que una de sus raΓ­ces es negativa en la parte real y tiene parte imaginaria, por lo que el sistema es estable. De lo anterior, se puede deducir que es posible establecer un Kc= -5000.

Punto 7 El modelo que describe el sistema es el presentado a continuaciΓ³n: β„Ž1β€² (𝑑) = β„Ž2β€² (𝑑) =

𝑄𝑖 π‘˜1 √2𝑔(β„Ž1(𝑑) βˆ’ β„Ž2(𝑑) βˆ’ 𝐴1 𝐴1

π‘˜1 π‘˜2 √2𝑔(β„Ž1(𝑑) βˆ’ β„Ž2(𝑑) βˆ’ √2π‘”β„Ž2(𝑑) 𝐴2 𝐴2

En el equilibrio: 0.1 0.2 √40, π‘π‘œπ‘Ÿ π‘™π‘œ π‘‘π‘Žπ‘›π‘‘π‘œ β„Ž1 = 10. √20(β„Ž1 βˆ’ 2 = 2 2

Linealizando el sistema se obtiene que: βˆ†β„Ž1(𝑑) =

βˆ†π‘„π‘– (𝑑) π‘˜1 𝑔(β„Ž1(𝑑) βˆ’ βˆ†β„Ž2(𝑑)) βˆ’ = 1 √2𝑔(β„Ž1 βˆ’ β„Ž2)

βˆ†β„Ž1β€²(𝑑) = βˆ†π‘„π‘– (𝑑) βˆ’ 0.079(βˆ†β„Ž1(𝑑) βˆ’ βˆ†β„Ž2(𝑑))

βˆ†β„Ž2β€²(𝑑) =

βˆ’π‘˜1 𝑔(βˆ†β„Ž2(𝑑)) 𝐴2√2𝑔(β„Ž1 βˆ’ β„Ž2)

βˆ’

π‘˜2 π‘”βˆ†β„Ž2(𝑑) 𝐴2√2π‘”β„Ž2

βˆ†β„Ž2β€²(𝑑) = 0.039(βˆ†β„Ž1(𝑑) βˆ’ βˆ†β„Ž2(𝑑)) βˆ’ 0.158βˆ†β„Ž2(𝑑) Entonces obteniendo las ecuaciones de estado β€² βˆ’0.079 0.079 1 β„Ž1 (β„Ž1β€² ) = ( ) ( ) + ( ) 𝑄𝑖(𝑑) 0.039 βˆ’0.019 0 β„Ž2 β„Ž2

Y 𝑦(𝑑) = (0

β„Ž1 1) ( ) + (0)𝑄𝑖(𝑑) β„Ž2

𝑦(𝑠) = 𝐢(𝑠𝐼 βˆ’ 𝐴)βˆ’1 𝐡 + 𝐷 𝑄(𝑠) 𝑦(𝑠) 1 𝑠 + 0.079 βˆ’0.079 1 = (0 1) 2 ( )( ) 𝑄(𝑠) 𝑠 + 0.273𝑠 + 0.122 βˆ’0.039 𝑠 + 0.197 0

βˆ†β„Ž2(𝑠) 0.079 = 2 (𝑠) βˆ†π‘„π‘– 𝑠 + 0.237𝑠 + 0.0122 𝑀𝑛 = 0.11 2π‘€π‘›αΊŸ = 0.273 ẟ = 1.237

Se va a diseΓ±ar un controlador PID para poder asegurar cero en estado estacionario, teniendo en cuenta que el factor de amortiguamiento es mayor a 1 de la siguiente manera: π‘˜π‘ (1 +

1 + 𝑇𝑑𝑠) 𝑇𝑖𝑠

Utilizando Matlab se obtuvo la grΓ‘fica de amplitud vs tiempo y a partir de esto se utilizaron las reglas de Ziegler Nichols para obtener kc, Ti, Td:

Al trazar la tangente se obtuvo que L= 1.69 y T= 18.61-1.69= 16.91. A partir de esto se obtiene kc: 𝑇 16.91 π‘˜π‘ = 1.2 ( ) = 1.2 ( ) = 12.0071 𝐿 1.69 Entonces 𝑇𝑖 = 2 βˆ— 𝐿 = 3.38

𝑇𝑑 = 0.5𝐿 = 0.845 π‘˜π‘ = π‘˜π‘ = 12.0071 π‘˜π‘– =

π‘˜π‘ = 3.547 𝑇𝑖

π‘˜π‘‘ = π‘˜π‘ βˆ— 𝑇𝑑 = 10.146

More Documents from "Nicole Caballero Rico"