Salinan Terjemahan Srep23973.docx

www.nature.com/scientificreports

Observasi Efek Zero Doppler Jia Ran1,3, Yewen Zhang1, Xiaodong Chen2,3, Kai Fang1, Junfei Zhao1 & Hong Chen1 Efek Doppler yang normal memiliki aplikasi yang mapan di banyak bidang ilmu pengetahuan dan teknologi . Baru-baru ini, beberapa demonstrasi eksperimental efek Doppler terbalik telah mulai muncul dalam metamaterial indeks negatif. Di sini kami melaporkan pengamatan eksperimental efek Doppler nol, yaitu, tidak ada pergeseran frekuensi terlepas dari gerakan relatif antara sumber sinyal gelombang dan detektor dalam metamaterial indeks nol. Fenomena unik ini, disertai dengan efek Doppler normal dan terbalik, dihasilkan dengan memantulkan gelombang dari diskontinuitas yang bergerak dalam saluran transmisi kanan / kiri gabungan yang dimuat dengan varactors saat beroperasi di dekat passband nol-indeks, atau kanan / passband kidal. Karya ini telah mengungkapkan gambaran lengkap tentang efek Doppler dalam metamaterial dan dapat menyebabkan aplikasi potensial dalam metrologi gelombang elektromagnetik yang terkait. Efek Doppler adalah fenomena umum bahwa gerakan relatif antara sumber dan detektor menyebabkan pergeseran frekuensi dalam sinyal gelombang yang diterima. Dalam pengalaman kehidupan sehari-hari kita, yaitu dalam media dispersi normal dengan kedua permitivitas positif ε dan permeabilitas μ, sumber yang mendekati meningkatkan frekuensi sinyal yang diterima, sedangkan sumber surut berkurang. Baru-baru ini, efek Doppler terbalik, bahwa frekuensi menurun ketika sumber mendekati detektor sementara meningkat ketika meninggalkan detektor1, secara eksperimental ditunjukkan oleh Seddon dan Bearpark2 dan lain-lain3–9 dalam apa yang disebut kidal (LH) metamaterials10 –17. Mekanisme untuk fenome- non abnormal ini adalah kecepatan kelompok dan kecepatan fase anti-paralel dalam material tangan kiri, yang berasal dari permitivitas ε dan permeabilitas μ keduanya negatif (bahan negatif ganda, DNG). Efek Doppler rotasi dalam metamaterial kidal juga dibahas dalam ref. 18. Pertanyaan yang wajar adalah apakah kita dapat menemukan media di mana efek Doppler nol, yaitu, tidak ada pergeseran frekuensi terlepas dari gerakan relatif antara sumber dan detektor, dapat diamati secara eksperimental. Pertanyaan ini telah memotivasi kita untuk mempelajari efek Doppler dalam metamaterial dengan permitivitas dan permeabilitas mendekati nol, yang disebut (mendekati) indeks-nol metamaterial (ZIM) 19-24. Hal ini menunjukkan bahwa kecepatan fase gelombang tidak terbatas sementara masih ada transfer gelombang elektromagnetik (EM) di dalam metamaterial nol-indeks25,26, seperti yang ditunjukkan pada Tambahan Film 1. Kami telah menyadari metamaterial indeks nol pada komposit merdu kanan / saluran transmisi tangan kiri (CRLH TL) 26–29 dimuat dengan varactors3,30. The CRLH TL yang dibangun menunjukkan pada gilirannya passband kidal, stopband dan kanan (kanan) (RH) passband atas frekuensi operasi band27,28. Dengan memilih parameter komponen yang tepat pada TL CRLH (lihat detail dalam Metode), stopband dapat dipersempit untuk menghilang pada frekuensi di mana permeabilitas dan permitivitas mendekati nol, yang disebut sebagai CRLH TL17 yang seimbang. Oleh karena itu, metamaterial indeks-nol (mendekati) diperoleh pada frekuensi ini. Untuk melakukan percobaan efek Doppler, kita perlu menerapkan tegangan bias yang berbeda pada varactor yang dimuat pada CRLH TL untuk mengalihkan karakteristik transmisi unit transmisi CRLH antara passband nol-indeks (dekat) dan stopband oleh sirkuit digital. disebut sebagai pengendali antarmuka reflektif3. Dalam percobaan efek Doppler kami, alih-alih memindahkan sumber atau detektor, kami telah membuat antarmuka yang bergerak untuk mencerminkan sinyal RF yang masuk. Antarmuka reflektif dibentuk dengan mengatur bagian kiri unit TL CLRH di passband dan bagian kanan unit di band gap (stopband). Ketika beralih karakteristik transmisi unit di samping antarmuka reflektif dari band gap ke passband, antarmuka reflektif dapat dipindahkan satu unit ke kanan. Beralih karakteristik transmisi unit di samping antarmuka reflektif dalam keberhasilan, antarmuka reflektif yang bergerak dapat dicapai pada saluran transmisi. Antarmuka reflektif dapat dianggap bergerak berturut-turut ketika panjang gelombang jauh lebih besar daripada panjang transmisi 1Tongji University, Shanghai, 200092, Cina. 2University of Electronic Science and Technology of China, Chengdu, 610054, Cina. 3Queen Mary University of London, E1 4NS, Inggris. Korespondensi dan permintaan untuk materi harus ditujukan kepada YZ (email: [email protected]) atau XC (email: [email protected])

BUKA yang

diterima: 08 Januari 2016 diterima: 16 Maret 2016 Diterbitkan : 05 April 2016 1 LAPORAN ILMIAH | 6: 23973 | DOI: 10.1038 / srep23973

www.nature.com/scientificreports/ unit. Tergantung pada interval waktu dari alternasi tegangan bias unit yang berdekatan ', kecepatan bergerak dari reflektif antarmuka sirkulator ke dalam ini vs CRLH dapat transmisi bervariasi melalui antarmuka pengendali reflektif. Sinyal RF disuntikkan melalui garis ketika pasband diatur pada titik nol-indeks seperti yang ditunjukkan pada Gambar. 1. Hasil Karakteristik dari tunable komposit kanan-kiri saluran transmisi tangan. Unit dari saluran transmisi tangan kanan-kiri komposit terdiri dari garis microstrip yang dimuat dengan dua kapasitor 19 pF dalam seri dan satu varactor NXP BB131 secara paralel, seperti ditunjukkan pada Gambar. 2a. Setelah perubahan tegangan bias, kapasitas varactor akan bervariasi - mengarah ke variasi kurva dispersi. Kurva dispersi teoritis dari saluran transmisi dapat dihitung dengan menggunakan matriks ABCD (Lihat rincian dalam Teks Tambahan). Permitivitas relatif dan permeabilitas adalah: ε r= 1 pd ε0 LAPORAN ILMIAH | 6: 23973 | DOI: 10.1038 / srep23973 2 3 CR d 1-1ω2 L + C0 (ω 2 LRCR d 1 2 1) ω 2 LRCR d 1 2-1+ ω 2 LRC 0 d 1

(1) μ

r= pd μ0

3 LR d 12ω 2 C

(2) di mana C loaded R, L R p, adalah struktur terdistribusi konstan, kapasitansi adalah 4.05 dan dalam kasus induktansi kami. ε 0 ,μ dari 0 adalah transmisi permitivitas dan garis, permeabilitas C, C 0 adalah dalam kapasitansi vakum secara terpisah. dari Gambar. 2a, seri melihat rincian kapasitor dalam Metode. dan varactor secara terpisah. d, d 1 adalah panjang unit dan garis mikrostrip yang ditunjukkan pada kapasitansi kapasitor C dan tegangan bias, varactor dapat C 0 , keduanya akan memvariasikan permitivitas dengan tegangan bias. Oleh karena itu, dengan memilih seri yang tepat dan permeabilitas mendekati nol, yang mengarah ke saluran transmisi nol-indeks dan vektor gelombang nol. Sementara itu, permitabilitas negatif dan positif dan permeabilitas juga dapat diperoleh dengan memilih frekuensi operasi yang berbeda. Gambar 2b adalah perbandingan antara kurva dispersi teoritis dan eksperimental dari saluran transmisi yang seimbang. Inset adalah zoom-in dari dispersi linear pada frekuensi nol-indeks yang ditekankan dalam elips melihat hijau. f Z '=ada propagasi 879 MH ada Z eksperimental.fase Variasi fasa gelombang nol-indeks pada kecepatan f Z di dalam di dalam adalah frekuensi yang ditunjukkan transmisi CRLH pada Gambar. adalah TL, mencapai 2c, sedangkan garis yang ditunjukkan pada f Z mengubah energi = 852 dalam ke MH

membuat be Z sangat, sedikit mengalir ke bawah yang lebih besar melalui Movie dari nol-indeks itu. 1, dalam frekuensi teoritis. mana yang dapat Gambar 2d mengilustrasikan garis sion di bawah dua bias tegangan transmisi eksperimental dari 16 V (garis merah solid) karakteristik dan 0 V (titik biru (dalam garis). dari We | S 21 batascan |) dari melihat bahwa CRLH transmisransmisi menopang seluruh band frekuensi yang luas, yang meliputi wilayah kidal, frekuensi nol-indeks dan wilayah tangan kanan ketika saluran transmisi seimbang di bawah tegangan bias 16 V (lihat Gambar Tambahan 2b). Ada sekitar 10 dB loss, yang terutama disebabkan oleh pantulan di port input (lihat Gambar Tambahan 3b). Ketika tegangan bias dimatikan ke 0 V, kapasitansi varactors meningkat dan passband asli menjadi celah pita (stopband). Oleh karena itu, antarmuka reflektif dapat dibentuk antara unit yang diatur dalam passbands (16 V) dan band gap (0 V). Frekuensi Doppler teoritis bergeser. Sebagai karakter unik dari metamaterial nol-indeks, gelombang elektromagnetik di dalam ZIM tersebut memiliki panjang gelombang yang tak terbatas, menunjukkan distribusi spasial konstan yang bervariasi sementara sementara menyebar melalui ZIM (lihat detail dalam Teks Tambahan dan Film 1) 25, menghasilkan bahwa detektor tidak dapat "merasakan" kompresi atau bentangan gelombang depan. Akibatnya, efek Doppler nol dapat diamati di bawah kondisi ini. Efek Doppler dan pantulan gelombang f r 2: dapat diatur oleh persamaan berikut antara frekuensi gelombang datang f i Gambar 1. Skema pengaturan untuk merealisasikan Efek Doppler nol, terbalik, dan normal. Seluruh eksperimen ditetapkan dalam pengaturan indeks-nol. passband V i (i = 1, 2 ... 14) adalah tegangan bias yang diberikan kepada unit CRLH TL. Unit TL berwarna abu-abu (bisa juga LH, RH pada frekuensi yang berbeda) sementara unit dalam warna coklat gelap diatur di celah pita. v s adalah kecepatan bergerak dari antarmuka reflektif.

www.nature.com/scientificreports/ f rfi ξξ 2 ξξ 2 di mana LAPORAN ILMIAH | 6: 23973 | DOI: 10.1038 / srep23973 3 = 1 - (vm ⋅ vi) / vi 1 - (vm ⋅ vr) / vr (3) Kecepatan v ξ m, v ξ i, dan tercermin Pada nol-indeks v ξ gelombang r adalah positif adalah frekuensi dekat kecepatan ketika sama fz bergerak, (v ξ yang i | bergerak ≈ bias jauh v ξr |) di antarmuka reflektif, gelombang insiden dan gelombang yang dipantulkan secara terpisah. kecepatan fasa pada f z tidak terbatas sesuai dari sumbernya. kisaran indeks Doppler dan propagasi ke definisinya c n Dalam pekerjaan kami, kecepatan fase insiden bergeser (lihat lebih banyak di Teks Tambahan). konstan keduanya mendekati nol. Oleh karena itu c ditunjukkan pada Gambar. 2c. Oleh karena itu, persamaan (3) jatuh ke: (v p == εrμ r , di mana c adalah kecepatan gelombang dalam ruang kosong), f rf i → ketika f i 1 (4)

Persamaan = f z . (4) menunjukkan bahwa frekuensi sinyal yang dipantulkan akan selalu sama dengan frekuensi sinyal insiden, tidak peduli seberapa cepat antarmuka reflektif bergerak, yang disebut efek Doppler nol. Diukur nol Doppler bergeser. Untuk mendemonstrasikan efek nol Doppler dalam percobaan, spektrum dari sinyal yang dipantulkan dengan frekuensi insiden di dekat frekuensi nol-indeks ditampilkan pada Gambar. 3. Spectra di sisi kiri berada di bawah kondisi bahwa antarmuka reflektif mendekati sumber di empat kecepatan yang berbeda, sedangkan yang di sisi kanan berada di bawah kondisi bahwa antarmuka reflektif surut pada kecepatan yang sama dengan yang kiri. Gambar 2. Karakteristik transmisi transmisi di bawah tegangan bias yang berbeda. (A) Skema unit CRLH TL. Lihat detail lebih lanjut dalam Metode dan Teks Pelengkap. (B) Kurva dispersi teoritis yang diturunkan oleh metode matriks ABCD dan kurva dispersi eksperimental dari CRLH TL yang seimbang, inset adalah (c) Zoom-in teoritis kurva dan dalam eksperimental elips fase hijau. velositas f Z adalah eksperimental yang diperoleh (mendekati) frekuensi indeks-nol 852 MHz. (merah bekas solid adalah garis frekuensi) dan diatur di bawah tangan kiri 0 V (garis putus-putus garis biru). sementara f L, f R adalah frekuensi dari Gambar. 690 2b. MHz (d) | S dan 21 | 990 dari CRLH MHz secara khusus. TL bawah 16 V yang terakhir diatur dalam pasband tangan kanan. Garis putus-putus hijau menunjukkan frekuensi nol-indeks.

www.nature.com/scientificreports/ dari Ketika indeks nol memantulkan antarmuka frekuensi insiden: frekuensi (f R = lebih tinggi 990 adalah MH mengatur peak baik Z ) pada Gambar yang sesuai. di bawah 3c, ada indeks nol tampak dua frekuensi insiden puncak frekuensi utama (f L = pada 690 yang berhutang MH spectra Z ) ke dalam Gambar. pada setiap refleksi 3a atau kecepatanatas dipada port input, sedangkan puncak lebih rendah sesuai dengan frekuensi komponen yang bergeser, yaitu (inverse) Doppler bergeser. Namun, ketika sinyal disuntikkan ke saluran transmisi CRLT pada frekuensi nol-indeks (frekuensi, Z = 852 tanpa memandang MH Z ) pada Gambar. Dari 3b, ada gerakan hanya muncul reflektif satu antarmuka utama. puncak Seperti pada hasil, spektra, kita dapat menyimpulkan bahwa untuk nol Doppler insiden pergeseran bebas diamati pada frekuensi indeks-nol. Gambar 4 menunjukkan gambaran lengkap dari efek Doppler (normal, inverse dan nol pergeseran) ketika gelombang EM bergerak di jalur transmisi yang seimbang ini, tergantung pada kecepatan bergerak dari antarmuka dan frekuensi reflektif. Permukaan adalah hasil teoritis dihitung dengan menggunakan Persamaan (3) sedangkan garis dengan penanda yang diukur (kuning, hijau adalah invers, Doppler normal bergeser secara terpisah). Garis a dan c adalah pergeseran terukur dan pergeseran Doppler normal pada 570 MHz dan 1,07 GHz secara spesifik, yang spektrumnya diperlihatkan pada Gambar Tambahan. 6. Pergeseran frekuensi nol dekat pada frekuensi nol-indeks diamati dalam resolusi 0,2 MHz. , dilambangkan dengan garis putusputus berwarna merah b. Kita dapat melihat bahwa permukaan terpelintir di sekitar nol-indeks Frekuensi ILMIAH LAPORAN | 6: 23973 | DOI: 10.1038 / srep23973

4 Gambar 3. Spectra dari invers eksperimental, nol dan efek Doppler normal. (a – c) Spektrum kecepatan pantul dari pantulan gelombang pada tiga antarmuka. frekuensi: The (a) spectra f L = 690 dikiri MH sisiZ , (b) adalah f Z di bawah = 852MH kondisiZ , dan (c) bahwa f R = antarmuka 990 MH Z dengan adalah sama mendekati sumber sementara

spektrum di sisi kanan berada di bawah kondisi bahwa antarmuka bergerak menjauh dari sumbernya.

www.nature.com/scientificreports/ dan v Doppler s <SCIENTIFIC REPORTS | 6: 23973 | DOI: 10.1038 / srep23973 5 the 0) dan teoritis seberapa cepat kemiringan pantulan garis b pada antarmuka 852 MHz bergerak, mendekati nol, yang berarti tidak ada frekuensi, tidak peduli bergeser. Itu adalah arah apa yang kita sebut (vs > nol 0 atau efek. Diskusi Efek Doppler nol diamati untuk pertama kalinya dalam percobaan pada metamaterial indeks nol berdasarkan pada saluran transmisi komposit kanan / kiri yang dapat disetel yang dimuat dengan varactors Sebagai karakter unik dari bahan indeksnol, gelombang menjalar melalui itu tanpa ada perubahan fasa, yang mengarah ke kompresi fase, atau peregangan fase ketika ada gerakan relatif antara sinyal dan detektor. tidak akan ada pergeseran Doppler tidak peduli bagaimana gerakan relatif. Bagian yang paling penting dari eksperimen kami adalah realisasi metamaterial indeks nol dan pembentukan antarmuka reflektif pada jalur transmisi CRLH ini, yang dapat bergerak pada tingkat tertentu. kecepatan dikendalikan oleh sirkuit listrik, yang mengarah ke gerakan relatif antara sumber dan detektor. Efek Doppler normal atau efek Doppler terbalik juga dapat direalisasikan pada saluran transmisi CRLH saat frekuensi insiden jatuh ke passband tangan kanan atau passband kidal masingmasing. Pergeseran frekuensi maksimum terutama dibatasi oleh kinerja komponen pada rangkaian switching digital, yang mengarah ke tepi naik dan turun terbatas (~ 10 ns untuk masing-masing) dari sinyal pulsa. Akibatnya, bagian internal dari tegangan bias yang naik atau turun akan menjadi tidak lebih pendek dari 20 ns. Memanfaatkan komponen kinerja tinggi karena itu dapat meningkatkan pergeseran Doppler maksimal dan resolusi. Perlu disebutkan bahwa efek Doppler nol yang diamati dalam metamaterial nol-indeks berbeda dari konsep 'efek Doppler nol' dalam teknologi radar, yang merupakan teknik untuk mengkompensasi pergeseran frekuensi Doppler normal. Gelombang dalam media nol-indeks dekat telah ditunjukkan tidak ada pergeseran frekuensi terlepas dari gerakan relatif antara sumber dan detektor. Diharapkan bahwa pekerjaan kami dapat menarik minat penelitian lebih lanjut dalam mengeksploitasi metamaterial nol-indeks dan mengarah ke aplikasi potensial dalam metrologi terkait gelombang EM. Metode Fabrikasi saluran transmisi tangan kanan kiri kiri 1D (CRLH TL). Kanal komposit kanan / kiri tangan kanan (CRLH TL) dibuat pada pelat dielektrik FR4 dengan panjang permitivitas d 1 = 3,6 ε r = mm, 4,75, d 2 tebal = 1,8 mm. h = 1,6 mm. Garis mikrostrip terbuat dari tembaga dengan lebar w = 3 mm, saluran transmisi dibebani dengan dua kapasitor C = 19 pF pada Gambar 4. Perbandingan antara pergeseran Doppler teoretis dan eksperimental. Permukaan adalah pergeseran teoritis berdasarkan Persamaan (3) sementara penanda adalah pergeseran eksperimental, dengan penanda kuning membentuk-silang sebagai pergeseran Doppler terbalik dan titik-titik hijau sebagai pergeseran Doppler normal. Garis a, c adalah pergeseran eksperimental yang dipilih untuk menggarisbawahi pergeseran Doppler terbalik dan normal secara terpisah. Garis b adalah pergeseran nol Doppler terukur dalam resolusi 0,2 MHz.

www.nature.com/scientificreports/ series, satu induktansi L = 10 nH dan varactor BB131 secara paralel. Kapasitansi dan induktansi didistribusikan adalah C R = unit 1,2789 adalah d = × 12,37 10−10 F mm, dan ditunjukkan L R = 3,1978 dalam Tambahan × 10−7 H. Gambar. Varactor 1a. LAPORAN ILMIAH | 6: 23973 | DOI: 10.1038 / srep23973 6 terhubung ke tanah melalui lubang. Total panjang Pengaturan TL CRLH, inverse dan pengukuran pergeseran Doppler normal. Penganalisis jaringan Agilent N5222A digunakan untuk menguji karakteristik transmisi dari saluran transmisi kiri-kanan komposit. Semua unit CRLH TL disediakan tegangan bias yang sama dalam tes ini. Set-up untuk pengamatan pergeseran Doppler terbalik, ditunjukkan pada Gambar. 1, disusun oleh generator sinyal vektor Agilent E8267D, sebuah sirkulator dengan isolasi 20 dB, penganalisis sinyal Agilent N9020A, 1D tunable CRLH TL, pencocokan 50 Ω memuat dan pengontrol permukaan reflektif. Fungsi Gerbang penganalisis spektrum digunakan untuk memilih domain waktu tertentu ketika pergeseran Doppler nol / terbalik / normal terjadi dengan memasukkan sinyal tegangan dari unit pertama pengontrol permukaan reflektif ke penganalisa sebagai sinyal pemicu dan pengaturan durasi dari pergeseran Doppler terbalik sebagai panjang fungsi Gerbang.

Referensi 1. Veselago, VG Elektrodinamika zat dengan nilai negatif permesivitas dan permeabilitas secara bersamaan. Sov. Phys. Usp. 10, 509–514 (1968). 2. Seddon, N. & Bearpark, T. Pengamatan efek Doppler terbalik. Science 302, 1537–1540 (2003). 3. Ran, J. et al. Menyadari invetit yang dapat diubah dan pergeseran Doppler normal dalam metamaterial RF yang dapat dikonfigurasi ulang. Sci. Rep. 5, 11659 (2015). 4. Chen, JB et al. Pengamatan efek Doppler terbalik dalam bahan indeks negatif pada frekuensi optik. Foton Alam. 5, 239–242 (2011). 5. Hu, XH, Hang, ZH, Li, J., Zi, J. & Chan, CT Anomalous Doppler efek dalam kesenjangan band fononik. Phys. Pdt. E 73, 015602 (2006). 6. Stancil, DD, Henty, BE, Cepni, AG & Van't Hof, JP Observasi pergeseran Doppler terbalik darispin dipolar tangan kiri gelombang. Phys. Pdt. B 74, 060404 (2006). 7. Chumak, AV, Dhagat, P., Jander, A., Serga, AA & Hillebrands, B. Efek Reverse Doppler dari magnons dengan kecepatan kelompok negatif yang tersebar dari kisi Bragg yang bergerak. Phys. Pdt. B 81, 140404 (2010). 8. Belyantsev, AM & Kozyrev, AB Generasi osilasi RF dalam interaksi kejutan elektromagnetik dengansinkron gelombang mundur. Tech. Phys. 45, 747-752 (2000). 9. Leong, KMKH, Lai, A. & Itoh, T. Demonstrasi efek Doppler terbalik menggunakan saluran transmisi kidal. Microw. Memilih. Technol. Lett. 48, 545–547 (2006). 10. Pendry, JB Refraksi negatif membuat lensa sempurna. Phys. Pendeta Lett. 85, 3966– 3969 (2000). 11. Smith, DR, Padilla, WJ, Vier, DC, Nemat-Nasser, SC & Schultz, S. Media komposit dengannegatif secara simultan permeabilitas dan permitivitas. Phys. Pendeta Lett. 84, 4184–4187 (2000). 12. Shelby, RA, Smith, DR & Schultz, S. Verifikasi eksperimental dari indeks bias negatif. Sains 292, 77–79 (2001). 13. Schurig, D. et al. Jubah elektromagnetik metamaterial pada frekuensi gelombang mikro. Sains 314, 977–980 (2006). 14. Chen, HS, Wu, BI, Zhang, B. & Kong, JA Interaksi gelombang elektromagnetik dengan jubah metamaterial. Phys. Pendeta Lett. 99, 063903 (2007). 15. Pendry, JB, Schurig, D. & Smith, DR Mengontrol medan elektromagnetik. Sains 312, 1780–1782 (2006). 16. Engheta, N. & Ziolkowski, RW Dalam Metamaterial: fisika dan eksplorasi rekayasa (ed. EI-Hawary, ME et al.) (Wiley-IEEE, 2006). 17. Caloz, C. & Itoh, T. Dalam teori jalur transmisi metromagnetik Electromagnetic dan aplikasi microwave (WileyIEEE, 2005). 18. Luo, HL dkk. Efek Rotational Doppler pada material tangan kiri. Phys. Rev. A 78, 033805 (2008). 19. Jiang, HT, Chen, H. & Zhu, SY Rabi membelah dengan excitons dalam efektif (dekat) nol-indeks media. Memilih. Lett. 32, 1980–1982 (2007). 20. Hao, JM, Yan, W. & Qiu, M. Super-refleksi dan cloaking berdasarkan indeks nol metamaterial. Appl. Phys. Lett. 96, 101109 (2010). 21. Huang, X., Lai, Y., Hang, ZH, Zheng, H. & Chan, CT Dirac kerucut diinduksi oleh degenerasi tak sengaja dalam kristal fotonik dan bahan indeks bias nol. Nat. Mater. 10, 582–586 (2011). 22. Jiang, HT et al. Peningkatan bidang (hampir) homogen dalam

rongga indeks-nol (efektif). J. Appl. Phys. 109, 073113 (2011). 23. Li, YH et al. Tikungan Waveguide sudut miring berdasarkan metamaterial nol-indeks. Appl. Phys. A 117, 1541-1545 (2014). 24. Zhang, C., Chan, CT & Hu, X. Broadband fokus dan collimation gelombang air dengan indeks bias nol. Sci. Rep. 4, 6979 (2014). 25. Ziolkowski, RW Propagasi dan hamburan dari metamaterial yang cocok memiliki indeks bias nol. Phys. Pdt. E 70, 046608 (2004). 26. Caloz, C. & Itoh, T. Perangkat dan struktur gelombang mikro baru berdasarkan pendekatan jalur transmisi metamaterial. IEEE MTT-S Int. Microw. Symp. Menggali. 1, 195–198 (2003). 27. Eleftheriades, GV, Iyer, AK & Kremer, PC Bias negatif media indeks bias menggunakantransmisi LC secara berkala jalur. IEEE Trans. Microwave Theory Tech. 50, 2702-227 (2002). 28. Caloz, C. & Itoh, T. Penerapan teori saluran transmisi bahan kidal (LH) untuk merealisasikan microstrip “LH line”. IEEE-APS Int. Symp.Dig. 2, 412–415 (2002). 29. Iyer, AK & Eleftheriades, GV Indeks bias negatif metamaterial mendukung gelombang 2-D. IEEE MTT-S Int. Microwave Symp. Menggali. 2, 1067–1070 (2002). 30. Lai, A., Caloz, C. & Itoh, T. Komposit kanan / kiri saluran transmisi metamaterials. IEEE Microwave Magazine 5, 34-50 (2004). Ucapan Terima Kasih Karya ini didukung oleh Program Riset Dasar Nasional (973) dari Tiongkok (No. 2011CB922001), dan Yayasan Ilmu Pengetahuan Alam Nasional China (No. 11234010). Kontribusi Penulis JR memalsukan saluran transmisi dan melakukan pengukuran dan simulasi; YZ memimpin eksperimen dan simulasi; YZ dan XC membahas mekanisme fisik dan hasil eksperimen; JZ dan KF mengembangkan pengontrol permukaan reflektif asli dan melakukan bagian dari simulasi; JR, YZ, XC, KF menulis dan memodifikasi manuskrip; HC menyarankan ide dan mekanisme fisik yang penting. Informasi Tambahan Informasi tambahan menyertai makalah ini di http://www.nature.com/srep Bersaing kepentingan keuangan: Para penulis menyatakan tidak ada kepentingan keuangan yang bersaing.

www.nature.com/scientificreports/ Bagaimana mengutip artikel ini: Ran, J. et al. Pengamatan Efek Zero Doppler. Sci. Rep. 6, 23973; doi: 10.1038 / srep23973 (2016). Karya ini dilisensikan di bawah lisensi Creative Commons Attribution 4.0 International. Gambar-gambar atau materi pihak ketiga lainnya dalam artikel ini termasuk dalam lisensi Creative Commons artikel, kecuali dinyatakan lain dalam batas kredit; jika materi tidak termasuk di bawah lisensi Creative Commons, pengguna perlu mendapatkan izin dari pemegang lisensi untuk mereproduksi materi. Untuk melihat salinan lisensi ini, kunjungi http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/ LAPORAN ILMIAH | 6: 23973 | DOI: 10.1038 / srep23973

7