Physb-2final

  • November 2019
  • PDF

This document was uploaded by user and they confirmed that they have the permission to share it. If you are author or own the copyright of this book, please report to us by using this DMCA report form. Report DMCA


Overview

Download & View Physb-2final as PDF for free.

More details

  • Words: 4,852
  • Pages: 19
‫מגישים‪:‬‬ ‫יוחאי איזק‬ ‫עמיר בוטבול‬ ‫שם המדריכה‪ :‬שרון‬ ‫תאריך הגשה‪16.6.2005 :‬‬

‫‪040087728‬‬ ‫‪03356013‬‬

‫מטרת הניסוי‪:‬‬ ‫חקירת דו‪-‬קוטב (דיפול) מגנטי ; חקירת השדה המגנטי שנוצר בסליל הנושא זרם חשמלי ישר‪.‬‬

‫תיאוריה‪:‬‬ ‫‪.1‬השדה מגנטי בליבת סליל‬

‫כאשר זרם ישר וקבוע‪ ,I ,‬זורם דרך סליל (סילונית) אוויר בעל אורך ‪ L‬העשוי מ‪ N -‬כריכות‪ ,‬נוצר‬ ‫שדה מגנטי אחיד בתוך הסליל שעוצמתו‪ ,B ,‬ניתנת בנוסחא‪:‬‬ ‫‪B = μ0NI / L‬‬ ‫‪ μ0‬הוא החדירות (פרמיאביליות – ‪ )permeability‬של ריק ובקירוב טוב גם של אוויר‪:‬‬ ‫‪μ0 = 4π·10-7 T·m·A-1‬‬ ‫כיוון השדה המגנטי ‪ B‬הוא לאורך ציר הסליל‪.‬‬ ‫‪.2‬מומנט הסיבוב הפועל על דו‪-‬קוטב מגנטי בשדה מגנטי‬ ‫נעיין‬

‫תחילה במקרה של דו‪-‬קוטב חשמלי אשר בו מטענים ‪ q+‬ו‪ q- -‬מופרדים במרחק ‪ .l‬במקרה זה מוגדר‬ ‫גודל וקטורי‪ ,P ,‬הקרוי ה"דו‪-‬קוטב החשמלי"‪ ,‬בנוסחא‪:‬‬ ‫‪P = ql‬‬ ‫בשדה חשמלי אחיד‪ ,E ,‬מתאפס שקול הכוחות הפועלים על הדו‪-‬קוטב‪ ,‬שכן פועל צמד כוחות = ‪FE‬‬ ‫‪.±qE‬‬ ‫אולם‪ ,‬צמד הכוחות הזה מפיק מומנט סיבוב‪ ,τE ,‬הניתן בקשר (בכתיב וקטורי)‪:‬‬ ‫‪τE = I * FE = I * qE = P * E‬‬ ‫במקרה המגנטי לא נתגלו מטענים מגנטיים; כל הניסיוניות לבודד קוטב מגנטי נכשלו‪ .‬בפועל‪ ,‬היחידה‬ ‫הקטנה ביותר הניתנת לזיהוי מבחינת הכוחות והמומנטים הפועלים עליה וכן מבחינת השדה המגנטי‬ ‫שהיא יוצרת‪ ,‬היא הדו‪-‬קוטב המגנטי‪ .‬אנו מגדירים אפוא גודל וקטורי ‪ ,M‬הקרוי ה"דו‪-‬קוטב המגנטי"‪,‬‬ ‫כך שמומנט הסיבוב הפועל עליו בשדה מגנטי ‪ B‬ניתן בנוסחא (בכתיב וקטורי)‪:‬‬ ‫‪τB = M x B‬‬

‫‪2‬‬

‫מבחינת הטיפול המתמטי ניתן ליחס את המומנט המגנטי של מגנט מוט‪ ,‬כמו מצפן‪ ,‬לקטבים מגנטיים‬ ‫בעלי עוצמה ‪ ,p‬האחד קוטב צפוני והשני קוטב דרומי‪ ,‬הנמצאים בקצות המגנט‪ .‬לפי זה‪ ,‬בשדה המגנטי‬ ‫אחיד‪ ,B ,‬פועל כוח‪ ,FB ,‬על הקטבים הניתן בנוסחא‪:‬‬ ‫‪FB = pB‬‬ ‫ומופעל מומנט סיבוב‪ ,τB ,‬על המגנט הניתן בנוסחא‪:‬‬ ‫‪τB = FBlsinα‬‬ ‫מגמתו של וקטור הדו‪-‬קוטב המגנטי של מגנט מוט היא לאורך צירו‪ .‬לכן‪ ,‬כאשר מגנט מוט נמצא בשדה‬ ‫מגנטי אחיד פועל עליו מומנט סיבוב שגודלו ניתן בנוסחא‪:‬‬ ‫‪τB = BMsinα‬‬ ‫‪ α‬היא הזוית בין ציר המגנט לבין כיוון השדה המגנטי‪.‬‬ ‫ב‬ ‫אופ‬ ‫ן‬

‫כללי‪ ,‬אם מגנט המוט מחובר על פני חוט‪ ,‬מתנגד מומנט הפיתול של החוט‪ ,τC ,‬לסיבובו של החוט (ועימו‬ ‫המגנט)‪ .‬מומנט הפיתול ניתן בנוסחא‪:‬‬ ‫‪τC = kθ‬‬ ‫כש‪ θ -‬היא זווית הפיתול ו‪ k -‬הוא קבוע המאפיין את אלסטיות הפיתול של החוט‪.‬‬ ‫על כן‪ ,‬בהפעלת שדה מגנטי אחיד‪ ,B ,‬נוטה המגנט להתייצב במקביל למגמתו ומסתובב בזווית ‪ θ‬תוך‬ ‫פיתול החוט ונעצר כאשר מומנט הסיבוב המופעל עליו ע"י השדה המגנטי מנוטרל ע"י זה של הפיתול‪.‬‬ ‫במצב זה קיים ‪ ,τB = τC‬כלומר‪:‬‬ ‫‪BMsinα = kθ‬‬ ‫אם‬

‫מושם המגנט בסליל כך שבזמן שלא זורם בו זרם חשמל (אין בליבתו שדה מגנטי) ניצב צירו לזה של‬ ‫הסליל (‪ ,)α0 = 90º, θ0 = 0‬יתקיים באופן כללי‪:‬‬ ‫‪α = 90º - θ‬‬

‫‪3‬‬

‫משמע‪ sinα = cosα ,‬והצבה בנוסחא נותנת‪:‬‬ ‫‪BMcosθ = kθ‬‬ ‫במקרה שהזווית ‪ θ‬קטנה (<‪ ,)15º‬קיים ‪ cosθ~1‬ואז מתקבל‪:‬‬ ‫‪B = (k/M) * θ‬‬ ‫משמע‪ ,‬קיים יחס ישר בין עוצמת השדה ‪ B‬בתוך הסליל לבין זווית הסיבוב ‪ θ‬של החוט‪.‬‬ ‫הציוד‪:‬‬

‫•ספק מתח‪ ,‬מד זרם (‪ )0-6A‬וריאוסטט (נגד‬ ‫משתנה)‪.‬‬ ‫•חוט פיתול אנכי ועל פני מורכב ראי קטן ומגנט‬ ‫מוט קטן‪ .‬ציר המגנט ניצב לחוט הפיתול‪.‬‬ ‫•מטר המוחזק אופקי ופנס הנותן קרן אור‪ .‬הפנס‬ ‫מכוון כך שקרן האור פוגעת בראי‪ ,‬מוחזרת‬ ‫ממנו ופוגעת בסרגל האופקי; בנקודת הפגיעה‬ ‫נראה כתם אור‪ .‬כל סיבוב של החוט גורם להזזת כתם האור לאורך הסרגל‪ .‬עבור זוויות‬ ‫סטייה קטנות (<‪ )15º‬קיים יחס ישר בין זווית הסטייה‪ ,θ ,‬לבין‬ ‫המרחק‪ ,x ,‬שכתם האור זז לאורך הסרגל‪.‬‬ ‫•שני סלילים‪ ,‬א' ו‪ -‬ב'‪ ,‬כל אחד בעל אורך כולל של ‪ 60‬ס"מ‪.‬‬ ‫הסלילים מורכבים משני חלקים בעלי אורך ‪ 30‬ס"מ כל אחד‪ ,‬כך‬ ‫שניתן להכניס את מגנט המוט שעל החוט אל המרכז של הסליל‬ ‫ע"י העמדתו בין הקצוות המתאימים של החלקים וחיבורם זה‬ ‫לזה‪.‬‬

‫נתונים‪:‬‬ ‫סליל א'‪ :‬קוטר הסליל ‪ 12‬ס"מ‪ .‬בסליל שתי מערכות כריכות‪ ,‬בצבעים אדום וכחול‪ ,‬כל אחת‬ ‫בעלת ‪ 120‬כריכות; ניתן לחבר את שתי המערכות בטור לתת סליל בעל ‪ 240‬כריכות‪.‬‬ ‫סליל ב'‪ :‬קוטר הסליל ‪ 7‬ס"מ‪ .‬בסליל מערכת כריכות אחת בעלת ‪ 120‬כריכות‪ .‬בחיבור לתקעים‬ ‫השחורים מתחברות כל ‪ 120‬הכריכות‪ .‬בחיבור לתקעים האדומים מתחברות ‪ 60‬הכריכות‬ ‫הסמוכות למרכז הסליל בלבד ולכן מתקבל סליל בעל אורך ‪ 30‬ס"מ בלבד‪.‬‬ ‫מהלך הניסוי‪:‬‬ ‫ניסוי א‬ ‫•מחברים את התקעים האדומים של סליל ב' למעגל (‪ .)N = 60, L = 30 cm‬מגנט המוט‬ ‫והראי צריכים להיות חופשיים לנוע מבלי להתחכך בסליל‪.‬‬ ‫•מפעילים את המעגל ורושמים את הזרם ‪ I‬שגורם לסטיית כתם האור ב‪ 20 -‬ס"מ בערך על‬ ‫פני הסרגל; רושמים את הסטייה ‪.x‬‬ ‫•יורדים בהדרגה בעוצמת הזרם כך שמתקבלים ‪ 6‬עד ‪ 8‬נתונים של הזרם ‪ I‬ושל הסטייה ‪x‬‬ ‫בהתאמה‪.‬‬ ‫ניסוי ב‬ ‫•מחברים את התקעים השחורים למעגל (‪.)N = 120, L = 60 cm‬‬ ‫•חוזרים הניסוי כמו בניסוי א‪.‬‬ ‫ניסוי ג‬ ‫•מחליפים סליל ב' בסליל א'‪.‬‬ ‫•מחברים את הכריכה האדומה למעגל (‪.)N = 120, L = 60 cm‬‬ ‫•חוזרים על הניסוי כמו בניסוי א‪.‬‬ ‫ניסוי ד‬ ‫‪4‬‬

‫•מחברים את הכריכה הכחולה בסליל א' בטור לכריכה האדומה‬ ‫(‪.)N = 120, L = 60 cm‬‬ ‫•חוזרים על הניסוי כמו בניסוי א‪.‬‬

‫תוצאות‪:‬‬ ‫טבלה מס' ‪ :1‬ריכוז תוצאות ניסויים א – ד‬ ‫ניסוי א‬ ‫זרם (‪)A‬‬ ‫‪0‬‬ ‫‪1‬‬ ‫‪2‬‬ ‫‪3‬‬ ‫‪4‬‬ ‫‪5‬‬ ‫‪6‬‬

‫ניסוי ב‬ ‫מרחק‬ ‫(ס"מ)‬ ‫‪0‬‬ ‫‪1‬‬ ‫‪2‬‬ ‫‪3‬‬ ‫‪4‬‬ ‫‪5‬‬ ‫‪6‬‬

‫זרם (‪)A‬‬ ‫‪0‬‬ ‫‪1‬‬ ‫‪2‬‬ ‫‪3‬‬ ‫‪4‬‬ ‫‪5‬‬

‫ניסוי ג‬ ‫מרחק‬ ‫(ס"מ)‬ ‫‪0‬‬ ‫‪1‬‬ ‫‪2‬‬ ‫‪3‬‬ ‫‪4‬‬ ‫‪5‬‬

‫זרם (‪)A‬‬ ‫‪0‬‬ ‫‪1‬‬ ‫‪2‬‬ ‫‪3‬‬ ‫‪4‬‬

‫ניסוי ד‬ ‫מרחק‬ ‫(ס"מ)‬ ‫‪0‬‬ ‫‪1.5‬‬ ‫‪2‬‬ ‫‪3‬‬ ‫‪4.5‬‬

‫מרחק‬ ‫(ס"מ)‬ ‫‪0‬‬ ‫‪1‬‬ ‫‪4‬‬ ‫‪11‬‬ ‫‪14‬‬

‫זרם (‪)A‬‬ ‫‪0‬‬ ‫‪1‬‬ ‫‪2‬‬ ‫‪3‬‬ ‫‪3.5‬‬

‫ניתוח‪:‬‬ ‫‪ .1‬גרף מס' ‪ :1‬הזרם‪ ,I ,‬כפונקציה של המרחק‪ ,x ,‬עבור ארבעת הניסויים‪:‬‬ ‫הזרם כנגד המרחק ‪ I‬כנגד ‪X‬‬ ‫‪16‬‬ ‫‪14‬‬ ‫‪R =1‬‬ ‫‪12‬‬ ‫‪y=x‬‬ ‫‪10‬‬ ‫‪Series2 2‬‬ ‫‪R =1‬‬ ‫‪8‬‬ ‫‪6‬‬ ‫‪y‬‬ ‫=‬ ‫‪1.05x‬‬ ‫‪+‬‬ ‫‪0.1‬‬ ‫‪4‬‬ ‫‪Series3‬‬ ‫‪2‬‬ ‫‪2‬‬ ‫‪R = 0.9757‬‬ ‫‪0‬‬ ‫‪Series4 y = 4.1463x - 1.878 -2 0‬‬ ‫‪2‬‬ ‫‪-4‬‬ ‫‪R = 0.9154‬‬ ‫‪y=x‬‬ ‫‪2‬‬

‫‪Series1‬‬

‫ׁ‪Iׂ A‬‬

‫‪8‬‬

‫‪6‬‬

‫‪4‬‬

‫‪2‬‬

‫)‪X(Ө‬‬

‫‪.2‬‬ ‫א‪ .‬מהניסויים שביצענו ניתן לראות באופן מובהק כי ככל שמעלים את הזרם במערכת‪ ,‬גדלה הזווית‬ ‫שבה מסתובב המגנט במערכת‪ ,‬מה שמעיד על הגדלת עצמת השדה המגנטי במערכת‪ ,‬הדבר גם‬ ‫נראה באופן ברור במשוואה אותה אנחנו בודקים בניסוי זה –‬ ‫‪5‬‬

‫‪ .B = μ0NI / L‬בכל ניסוי צפיפות הכריכות ‪ ))N/L‬אינה משתנה‪ ,‬כמו גם הפרמיאביליות‪ ,‬ולכן‬ ‫למעשה הגורמים היחידים המשתנים כאמור הם הזרם והשדה המגנטי‪.‬‬ ‫ב‪ .‬מתוך הגרפים של ניסויים א'‪ ,‬ב' וג' ניתן להסיק כי אין השפעה נראית של קוטר הסליל על עצמת‬ ‫השדה המגנטי‪ ,‬למרות שישנם הבדלים בין תוצאות הניסויים אך הם נובעים ככל הנראה‬ ‫משגיאות ניסוי שונות‪ .‬בנוסף ניתן גם להסתכל במשוואה שבה השתמשנו בסעיף הקודם ולהיווכח‬ ‫בעובדה שהרדיוס אינו משמש כמדד לעצמת השדה המגנטי‪.‬‬ ‫השדה‬

‫ג‪ .‬ישנה חשיבות למספר הכריכות ליחידת אורך כפי שמשתמע מהנוסחה למציאת עוצמת‬ ‫‪ ,‬אך עדיין ע"פ התוצאות שקיבלנו ניתן להשתמש בנוסחה ‪, B =Iμ0N/ L:‬‬ ‫מאחר וראינו כי כאשר מכפילים את כמות הכריכות פי שתיים‪-‬גם השדה גדל באותו השיעור‪.‬‬

‫‪.3‬‬

‫לפי הספרות ערך הרכיב האופקי של השדה המגנטי של כדור‪ -‬הארץ באזור רחובות הוא‪:‬‬ ‫‪ 10-4T * 0.3‬החישוב ע"פ הנוסחה הוא‪,π·120/0.6 = 1.23 * 10-3 T·10-7·4·5 :‬‬ ‫‪0.3 × 10 −4‬‬ ‫חישוב היחס בין הערך שקיבלנו לערך הספרותי‪100 = 2.43 :‬‬ ‫‪1.23 × 10 −3‬‬ ‫עוצמת השדה המגנטי הקטן ביותר שנוצר במערכת הוא ‪:‬‬ ‫‪Bmin = μ0NI / L = 4·10-7·120·1/0.6 = 8·10-5 T‬‬ ‫דבר שלמעשה מוכיח לנו כי הכוח המגנטי של כדור הארץ יכול להשפיע בצורה משמעותית על הניסוי‪,‬‬ ‫אבל כאשר כיילנו את נקודת האפס היחסי בתחילת כל מדידה של תזוזת המגנט‪ ,‬למעשה נטרלנו את‬ ‫השפעת הכוח המגנטי של כדור הארץ שפעל באותו כיוון לאורך כל הניסוי‪.‬‬ ‫לסיכום‪ ,‬השפעת כדור הארץ תקפה מהרגע הראשון של הניסוי‪ .‬גם כשראינו מדידה ראשונה בה האור‬ ‫כיוון על "‪ ,"0‬תחילת הניסוי‪ ,‬ה‪ "0" -‬הזה הוא כבר בהשפעת כדור הארץ עצמו ומכאן שכל המדידות‬ ‫נעשו בהשפעת כדור הארץ‪.‬‬

‫‪.4‬‬ ‫א‪.‬בגלוונומטר זה יש מגנט ועליו מחט הנמצאים בתוך כריכה שזורם בה זרם‪ ,‬הכריכה נמצאת‬ ‫במקביל לכיוון השדה המגנטי של כדור‪ -‬הארץ‪ .‬כאשר לא זורם זרם בכריכה המחט נמצאת‬ ‫במקביל לכיוון השדה‪ -‬המגנטי‪ ,‬מצביעה על הכריכה‪.‬כשמזרימים זרם בכריכה נוצר שדה מגנטי‬ ‫שנמצא ביחס ישר לזרם ומאונך לשדה‪ -‬המגנטי של כדור‪ -‬הארץ‪ .‬הזרם משפיע על המגנט (המחט)‬ ‫ומסובב אותו‪ .‬המחט יוצרת ווקטור שקול בין שדה כדור‪ -‬הארץ לשדה הכריכות‪ .‬אם ‪ Ө‬היא‬ ‫הזווית שנוצרת בין המחט לשדה המגנטי של כדור‪ -‬הארץ ‪ B ,‬הוא השדה המושרה בסליל ‪,’B‬‬ ‫מייצג את השדה של כדור‪ -‬הארץ אזי ‪:‬‬

‫‪B‬‬ ‫‪= tan θ‬‬ ‫'‪B‬‬

‫‪.‬‬

‫מאחר והשדה המגנטי של כדור‪ -‬הארץ קבוע ניתן למדוד את הזרם ע"פ הזווית שנוצרה מאחר‬ ‫והיא פרופורציונאלית לשינוי בזרם‪.‬‬ ‫ב‪ .‬כשזרם חשמלי עובר דרך תיל הנמצא בשדה מגנטי‪ ,‬הכוח המגנטי יוצר סיבוב‪/‬פיתול הגורם לפעולת‬ ‫מנוע ‪.DC‬‬

‫הזרם החשמלי‪ :‬זרם חשמלי מסופק בעיקר דרך מכשיר הצובר זרם ומשחרר אותו (‬ ‫‪ .)Commutator‬המכשיר הזה שומר שהזרם יחולק באופן שווה בתיל לאותו הכיוון‪.‬‬ ‫‪6‬‬

‫השדה המגנטי‪ :‬הזרם במנוע פרופורציונאלי לשדה המגנטי‪ .‬השדה המגנטי מכוון מהקצה הצפוני‬ ‫לקצה הדרומי‪.‬‬

‫הכוח המגנטי‪ :‬הכוח המגנטי‪ ,F = ILB ,‬פועל בו זמנית על התיל ועל השדה המגנטי‪.‬‬

‫סיבוב ‪ /‬פיתול‪:‬‬

‫‪ .5‬חומרים פירומגנטיים‪ :‬לקבוצה זו שייכים‪ ,‬מלבד הברזל‪ ,‬גם הניקל והקובלט‪ ,‬וכמו כן יש קבוצה‬ ‫גדולה של סגסוגות בעלות תכונות פרומגנטיות‪.‬‬ ‫בחומרים הפרומגנטיים‪ ,‬היווצרות השדות המגנטיים ע"י האלקטרונים היא יחסית מסובכת‪.‬‬ ‫בחומרים אלה פועלים כוחות פנימיים גם ללא הפעלת שדה חיצוני‪ ,‬ועקב כך נוצרים בהם "תחומים‬ ‫מגנטיים"‪ .‬בכל "תחום מגנטי" כזה נוצר שדה מגנטי בעל כיוון מסוים‪.‬‬ ‫כאשר החומר הפרומגנטי אינו מצוי בשדה מגנטי חיצוני‪ ,‬כיווני השדות של התחומים המגנטיים הם‬ ‫אקראיים‪ ,‬ועל כן השדות מבטלים זה את זה (איור א)‪ .‬אולם כאשר מפעילים שדה מגנטי חיצוני‪,‬‬ ‫מתרחב התחום המגנטי‪ ,‬שכיוונו ככיוון השדה החיצוני‪ ,‬והתחומים האחרים נעשים צרים יותר (איור‬ ‫ב)‪ ,‬כלומר‪ ,‬השדות הפנימיים מחזקים את השדה החיצוני‪.‬‬ ‫‪7‬‬

‫איור א‪ :‬התחומים המגנטיים בחומר פרומגנטי בלתי ממוגנט‪.‬‬

‫איור ב‪ :‬התחומים המגנטיים בחומר פרומגנטי‪ ,‬הנמצא בשדה מגנטי חיצוני‪.‬‬

‫בדומה לחומרים הפאראמגנטיים‪ ,‬החלחלות היחסית של חומרים פרומגנטיים תלויה בטמפרטורה‪.‬‬ ‫כאשר הטמפרטורה עולה‪ ,‬חלחלותם של החומרים הפרומגנטיים קטנה‪ .‬כאשר הטמפרטורה של חומר‬ ‫פרומגנטי עולה מעל לטמפרטורה קריטית‪ ,‬הקרויה נקודת קירי‬ ‫(‪ ,)Curie point‬החומר הפרומגנטי הופך לחומר פאראמגנטי‪ ,‬והחלחולת היחסית שלו יורדת כמעט עד‬ ‫ל‪ .1 -‬טמפרטורה זו שונה מחומר לחומר‪ .‬לדוגמא‪ ,‬נקודות קירי של הברזל היא‬ ‫כ‪.770ºC -‬‬ ‫‪.6‬‬ ‫א‪ .‬מצפן ‪ -‬המצפן מורה את הכיוון לקוטב הצפוני הגיאוגרפי של כדור הארץ‪ .‬המצפן מורה את הכיוון לקוטב‬ ‫הדרומי המגנטי של כדור הארץ‪ .‬כלומר‪ ,‬עבור כדור הארץ‪ ,‬המדעים קבעו ש‪ :‬הקוטב הצפוני הגיאוגרפי‬ ‫הוא גם הקוטב הדרומי המגנטי‪) .‬היום יש שינוי קטן של ההגדרה הזאת!(‪.‬כיוון המחוג של המצפן מתייצב‬ ‫בכיוון קצת למטה ולא בכיוון אופקי מדויק‪ .‬זהו כיוונו של השדה המגנטי של כדור הארץ‪ .‬נרצה לדעת רק‬ ‫הרכיב האופקי של השדה המגנטי של כדור הארץ‪.‬‬ ‫מסביב לכל זרם חשמלי נוצר שדה מגנטי‪ .‬קווי השדה המגנטי הם סגורים וכיוונם קשור לכיוון של הזרם‬ ‫על ידי כלל הבורג )טבעת נושא זרם(‪.‬‬

‫‪µI‬‬ ‫‪2r‬‬

‫=‪B‬‬

‫אם שמים את המצפן במרכז הטבעת אז הוא מתייצב בכיוון של השדה השקול בין השדה של כדור הארץ‬ ‫ושדה נוצר על ידי הטבעת‪.‬‬

‫‪B = BE + BI‬‬ ‫‪BI‬‬ ‫‪BE‬‬

‫= ‪tan α‬‬

‫‪µNI‬‬ ‫= ‪BI‬‬ ‫‪2r‬‬

‫‪8‬‬

‫ב‪ .‬הזוהר הצפוני ‪-‬‬

‫‪Aurora Borealis‬‬

‫רוח השמש נוצרת מהתפרצויות שמש שפולטת אלקטרונים פרוטונים ויונים טעונים בחשמל‪ .‬רוח‬ ‫השמש יכולה להגיע למהירות של עד ‪ 500‬ק"מ לשנייה‪ .‬כאשר רוח השמש מגיעה אל השדה המגנטי‬ ‫של כדור הארץ היא פוגעת בעוצמה חזקה בגז באטמוספרה ודוחפת את אלקטרוני הגז מחוץ‬ ‫לאטומים‪ .‬כאשר האלקטרונים נדחפים החוצה הם מקבלים יותר כוח ממה שהם צריכים וכשהוא‬ ‫חוזר למסלולו סביב גרעין האטום הוא משחרר את כל הכוח שהוא קלט כאשר הוא נדחף החוצה‪.‬‬

‫רוח שמש פוגעת בשדה המגנטי של כדור הארץ‪.‬‬

‫הזוהר הצפוני הוא תופעה של פליטת אור בשכבות הגבוהות של האטמוספרה בגבהים של ‪ 50‬עד‬ ‫‪ 100‬ק"מ מעל פני הקרקע‪ .‬הזוהר הצפוני הוא אור שנוצר מהתנגשות של רוח השמש עם הגזים‬ ‫שבאטמוספרה שיוצר סערה גיאו‪-‬מגנטית‪ .‬הזוהר הצפוני מופיע בגוונים של‪ :‬סגול‪ ,‬אדום‪ ,‬ירוק‬ ‫ולבן‪.‬‬

‫סערה גיאו‪-‬מגנטית כאשר רוח שמש פוגעת בשדה המגנטי‪.‬‬

‫ג‪ .‬מצפנים טבעיים וניווט מגנטי ‪ -‬בעלי‪-‬חיים שונים‪ ,‬כמו סרטנים‪ ,‬דגים‪ ,‬צפרדעים‪ ,‬צבי‪ -‬ים ועוד‪,‬‬ ‫נעזרים בקטבים המגנטים של כדור הארץ כבמכשירי ניווט‪ .‬ידוע על ציפורים העושות דרכן‪ ,‬שנה אחר‬ ‫שנה‪ ,‬עוברות מעל מרחבי יבשות וחוזרות לאותם המקומות שם קיננו לראשונה‪ .‬לווייתנים נעים‬ ‫‪9‬‬

‫כצוללות חיות במרחבי הימים‪ ,‬עוברים חצי עולם מתחת למים ולא טועים בכיוון‪ .‬איך הם עושים‬ ‫זאת ללא מפות דרכים? היצורים החיים עושים שימוש במערכות ניווט מגוונות‪ :‬השמש‪ ,‬זרמי אוויר‬ ‫ומים‪ ,‬טמפרטורה‪ ,‬חוש הריח ועוד‪.‬‬

‫אחת מאלופות הניווט היא לטאת המים‪ ,‬אשר גם בהתרחקה‪ ,‬מסוגלת לזהות חוף מבטחים‪ .‬לטאה זו‬ ‫מצוידת בכושר ניווט מגנטי‪ ,‬המשמש אותה להישרדות בהימלטה מטורפים‪ .‬עד כה זיהו החוקרים‬ ‫שתי מערכות חישה מגנטיות‪ .‬הראשונה ‪ -‬פועלת בעזרת חלקיקי ברזל (מגנטיט)‪ .‬אלה צפים בתאי‬ ‫החישה המצויים בגוף בעל‪-‬החי ומודדים את עוצמת השדה המגנטי סביבו‪ .‬השנייה ‪ -‬פועלת על ידי‬ ‫מערכת תאים הרגישים לאור והפועלים כמצפן רגיל‪ ,‬המצביע על כיוון הצפון‪ .‬המדענים שחקרו‬ ‫תופעה זו מתקשים להסביר‪ ,‬מדוע יש לחלק מהחיות חוש ניווט מגנטי ואילו לאחרות אין‪ .‬לטאות‬ ‫המים‪ ,‬ברות מזל במיוחד‪ .‬כנראה שנתברכו בשתי המערכות גם יחד‪ .‬הן לקביעת המיקום המדויק והן‬ ‫לזיהוי הכיוון ומכאן חוש הניווט המעולה שלהן‪.‬‬

‫סיכום ומסקנות‪:‬‬ ‫•זרם חשמלי משפיע על שדה מגנטי‪ .‬בניסוי שלנו נוכחנו לדעת שברגע חיבור הסליל למקור‬ ‫חשמלי המפעיל זרם חשמלי‪ ,‬נוצר לנו שדה מגנטי אחיד בסליל עצמו‪.‬‬ ‫•מהניסויים שביצענו ניתן לראות כי ככל שמעלים את הזרם במערכת‪ ,‬גדלה עצמת השדה‬ ‫המגנטי במערכת‪.‬‬ ‫•אין השפעה של קוטר הסליל על עצמת השדה המגנטי‪ ,‬מכאן שהרדיוס אינו משמש כמדד‬ ‫לעצמת השדה המגנטי‪.‬‬ ‫•שדה מגנטי נמצא באופן מתמיד סביבנו‪ ,‬בהשפעת כדור הארץ‪ ,‬ושדה זה מאפשר מהלך חיים‬ ‫תקינים‪ ,‬לפחות לחלק מבעלי החיים‪ ,‬וגם גורם לתופעות מרתקות כגון הזוהר הצפוני‪.‬‬ ‫•שגיאות אפשריות בניסוי‪:‬‬ ‫שגיאות מדידה של מבצעי הניסוי (תזוזת השולחן‪ ,‬קריאה לא מדויקת של‬‫המרחק על הסרגל וכו')‪.‬‬ ‫כיול לא מדויק של המדידות‪ ,‬ז"א‪ ,‬שבתחילת הניסוי האור לא הראה על‬‫נקודת האפס כאשר הזרם היה אפס‪.‬‬ ‫‪-‬מכשירים לא מכוילים‪/‬מדויקים‪.‬‬

‫‪10‬‬

‫מטרת הניסוי‪:‬‬ ‫חקירת האפקט הפוטואלקטרי ומציאת קבוע פלנק‪.h-‬‬ ‫רקע תיאורטי‪:‬‬ ‫"הדואליות של האור"‪ ,‬האור מתנהג כגל(מבצע התאבכות ‪,‬עקיפה וקיטוב)‪,‬אך מתנהג גם‬ ‫כחלקיק‪:‬בתחילת המאה ה‪ 20 -‬העלה פלנק (‪ )1900‬השערה שאומצה והורחבה ע"י איינשטיין (‪)1905‬‬ ‫‪,‬שקרינה אלקטרומגנטית מתפשטת במרחב כצרורות של אנרגיה‪.‬לפי רעיון זה אפשר להתייחס לאלומת‬ ‫אור כאל זרם של חלקיקים (פוטונים) שלכל אחד ישנה אנרגיה מסוימת ‪,‬שניתנת בנוסחא ‪ E = hf‬פוטון ‪,‬‬ ‫‪ -f‬תדירות האור [‪. ]Hz‬כאשר מכוונת אלומת האור אל מתכת‬ ‫‪-h‬קבוע פלנק [ ‪,[ joule × sec‬‬ ‫‪,‬הפוטונים באור הפוגע מתנגשים באלקטרוני המתכת ומעבירים אליהם את האנרגיה שלהם כשכל פוטון‬ ‫מוסר אנרגיה לאלקטרון אחד‪ .‬נסמן את האנרגיה הדרושה לעקור אלקטרון מלוח מתכת ‪ ,‬הקרויה‬ ‫פונקצית העבודה של המתכת ‪ ,‬כ ‪ [ joule [ -W‬כשלכל מתכת בטבע ישנה ‪ W‬אופיינית עבורה‪ .‬כאשר ‪E‬‬ ‫פוטון הפוגע במתכת גדולה מ ‪ , -W‬האלקטרון יעקר ויפלט מהמתכת עם אנרגיה קינטית ‪ K-‬אלקטרון וזה‬ ‫מסוכם במשוואת איינשטיין‪:‬‬ ‫‪W‬מתכת‪E -‬פוטון = ‪K‬‬

‫אלקטרון‬

‫(‬

‫‪E = hf‬‬

‫פוטון‬

‫)‪.‬‬

‫בניסוי שלנו‪ ,‬שהוא חזרה על ניסוי מיליקן (‪ ,)1916‬ישנה שפופרת דיודה פוטואלקטרית המורכבת משתי‬ ‫אלקטרודות(אחת עשויה לוח מתכת ופולטת אלקטרונים בהשפעת אור‪,‬והשנייה מיועדת לקליטת‬ ‫האלקטרונים ) ומחוברת במעגל חשמלי כך שאפשר לווסת את המתח בין שתי האלקטרודות ‪.‬איפסנו את‬ ‫הפרש הפוטנציאל וכיוונו את אלומת האור אל עבר האלקטרודה הפולטת‪.‬הגברנו את הפרש הפוטנציאל‬ ‫והזרם של האלקטרונים הולך ופוחת עד אשר אפילו האלקטרוניים האנרגטיים ביותר לא הצליחו‬ ‫להתגבר על הפרש הפוטנציאל ולהגיע אל האלקטרודה הקולטת‪ .‬המתח ‪ ] volt [ max V‬הנדרש כדי למנוע‬ ‫זרם כלשהוא דרך השפופרת נקרא פוטנציאל עצירה‪-‬מתח עצירה ‪,‬ומכיוון שזהו מתח חיצוני ההפוך‬ ‫ושווה בגודלו לאנרגיה שמקבל האלקטרון מפגיעת פוטון יחיד‪,‬מתח העצירה יקיים‪:‬‬ ‫‪eVmax = K max‬‬ ‫‪eVmax = hf − W‬‬ ‫הצבה במשוואת איינשטיין נותנת‪:‬‬ ‫‪hf W‬‬ ‫= ‪Vmax‬‬ ‫‪−‬‬ ‫נחלק ב ‪ e‬ונקבל‪:‬‬ ‫‪e‬‬ ‫‪e‬‬ ‫ביצענו את הניסוי במס' מסננים שונים וככל שהגברנו את התדירות ‪ E‬פוטון גדלה ומתח העצירה גדל‬ ‫בהתאם‪.‬‬

‫תוצאות הניסוי‪:‬‬

‫תדירות [‪]hz‬‬ ‫‪4.86E+14‬‬ ‫‪4.98E+14‬‬

‫מתח [‪]v‬‬ ‫‪0.28‬‬ ‫‪0.33‬‬

‫‪11‬‬

‫‪0.4‬‬ ‫‪0.51‬‬ ‫‪0.61‬‬ ‫‪0.66‬‬

‫‪5.22E+14‬‬ ‫‪5.46E+14‬‬ ‫‪5.95E+14‬‬ ‫‪6.10E+14‬‬

‫גרף המתח לעומת התדירות‪:‬‬

‫‪y = 4E-15x - 1.5329‬‬ ‫‪2‬‬ ‫‪R = 0.991‬‬ ‫‪0.6‬‬ ‫‪0.5‬‬ ‫‪0.4‬‬ ‫‪0.3‬‬ ‫‪0.2‬‬ ‫‪0.1‬‬ ‫‪0‬‬ ‫‪-0.1‬‬

‫השתנות מתח העצירה כפונקציה של תדירות האור‬

‫מתח [‪[v‬‬

‫‪0...‬‬

‫‪0...‬‬

‫‪0...‬‬

‫‪0...‬‬

‫‪0...‬‬

‫‪0...‬‬

‫‪0...‬‬

‫‪0...‬‬

‫‪0...‬‬

‫‪5.6‬‬

‫‪5.4‬‬

‫‪5.2‬‬

‫‪5.0‬‬

‫‪4.8‬‬

‫‪4.6‬‬

‫‪4.4‬‬

‫‪4.2‬‬

‫‪4.0‬‬

‫תדירות [‪]Hz 10^14‬‬ ‫*את שתי הנקודות האחרונות השמטנו ע"מ להקטין את אחוז השגיאה‪.‬‬ ‫•ע"מ לחשב את קבוע פלנק‪ h-‬ופונקצית העבודה נשתמש בנוסחת הישר שהתקבלה בגרף(‬ ‫‪ )ׂ y = 4 × 10 −15 X − 1.5329‬ונציב את השיפוע שלה בפיתוח של משוואת איינשטיין ‪:‬‬ ‫‪h‬‬ ‫‪hf W‬‬ ‫‪−‬‬ ‫= ‪ Vmax‬כך שה ‪ y‬הוא ‪, max V‬ואילו ‪ x‬הוא התדירות –‪ f‬ולכן השיפוע הוא‬ ‫‪e‬‬ ‫‪e‬‬ ‫‪e‬‬ ‫‪−19‬‬ ‫‪joule‬‬ ‫×‬ ‫‪sec‬‬ ‫נכפיל ב ‪:) 1.6 × 10 C ( e‬‬ ‫ע"מ לקבל את ‪ -h‬קבוע פלנק ב‬ ‫‪−15‬‬ ‫‪−19‬‬ ‫‪−34‬‬ ‫‪4 × 10 × 1.6 × 10 = 6.4 × 10 joule × sec‬‬ ‫נחשב ‪ %‬שגיאה מערכו הספרותי של קבוע פלנק ‪6.626 * 10-34 joule × sec -‬‬ ‫‪6.626 × 10 −34 − 6.4 × 10 −34‬‬ ‫‪× 100 = 3.41 %‬‬ ‫‪6.626 × 10 −34‬‬ ‫‪W‬‬ ‫שמופיע בפיתוח משוואת איינשטיין‬ ‫פונקצית העבודה היא ‪, W‬נתבקשנו לחשבה ביח' של ‪eV‬לכן‬ ‫‪e‬‬ ‫‪.eV‬‬ ‫נותן לנו את הערך המבוקש שהוא ‪1.5329‬‬ ‫•ישנם שינויים בעוצמת הזרם במעגל החשמלי כאשר מקור האור קורב או הורחק מהתא‬ ‫הפוטואלקטרי‪.‬‬ ‫כאשר נקרב את מקור האור לתא הפוטואלקטרי יתיננו יותר אלקטרונים משום שיהיו יותר‬ ‫פוטונים של אור שיגיעו אל משטח המתכת ( האלקטרודה הפולטת)‪ ,‬ולכן עוצמת הזרם במעגל‬ ‫תגדל‪.‬‬ ‫ולהיפך – כאשר נרחיק את אלומת האור ‪ ,‬מס' הפוטונים יקטן ובהתאם מס' האלקטרונים‬ ‫המיוננים יקטן‪ ,‬ולכן עוצמת הזרם במעגל תקטן‪.‬‬

‫‪12‬‬

‫•על פי משוואת איינשטיין‪ eVmax = hf − W ,‬ניתן לראות שמתח העצירה תלוי אך ורק‬ ‫בתדירות האור (קבוע פלנק ופונקצית העבודה שספציפית לחומר מסויים הינם קבועים) ולא‬ ‫עלפי עוצמת מקור האור המשתנה על ידי המרחק מהתא הפוטואלקטרי‪.‬‬ ‫•מבחינה איכותית שיפוע הגרף זהה כיון שהוא קבוע פלאנק‪ .‬אך מכיון שפונקציית העבודה‬ ‫אופינית למתכת מסויימת‪ ,‬ככל שנגדיל או נקטין את פונקציית העבודה (נשתמש במתכת‬ ‫אחרת) נקודת החיתוך עם ציר ה ‪ y‬תשתנה משום שהיא מבוטאת על ידי ‪ . W‬ככל שערך ‪W‬‬ ‫גדול יותר מתח העצירה קטן יותר ולהיפך‪ .‬כפי שניתן לראות בגרף האיכותי הבא‪:‬‬

‫מטרת הניסוי‪:‬‬ ‫ניסוי א‪ :‬חקירת ספקטרום הפליטה של גזים שונים‪.‬‬ ‫ניסוי ב‪ :‬חקירת ספקטרום הבליעה של חומרים שונים‪.‬‬ ‫תיאוריה‪:‬‬ ‫ספקטרומטריה מבוססת על הפרדת האור (הקרינה האלקטרומגנטית) למרכיביו (צבעים)‪ .‬אפשר לבצע‬ ‫את ההפרדה באמצעות מנסרה כפי שזה קורה בנפיצה‪ ,‬או בסריג עקיפה‪.‬‬ ‫סריג עקיפה בנוי מרבבות סדקים צרים מקבילים המתנהגים בקירוב טוב כמקורות נקודתיים עבור‬ ‫האור שפוגע בו ועובר דרכו (רוחב הסדקים זניח)‪ .‬עבור סריג בעל ‪ N‬סדקים למטר המרחק ‪ d‬בין‬ ‫הסדקים ניתן בקשר ‪ .d = l/N‬לפיכך‪ ,‬מקסימום עוצמת האור מתקבל בתבנית ההתאבכות הנוצרת ע"י‬ ‫הסריג באותן נקודות בהן ‪ dsinθn = nλ‬או‪:‬‬ ‫‪Sinθn = nNλ‬‬ ‫ההפרדה של האור העובר דרך הסריג לצבעים נובעת מהתלות של הזווית ‪ θn‬באורך הגל ‪ .λ‬בניסוי זה‬ ‫תבנית ההתאבכות נוצרת על רשתית העין של הצופה וכך הוא רואה את ההפרדה של האור הפוגע בסריג‬ ‫לצבעים‪ ,‬כלומר‪ ,‬הספקטרום של האור‪.‬‬ ‫באופן רגיל‪ ,‬כלומר‪ ,‬בטמפ' החדר‪ ,‬נמצאים האטומים‬ ‫והמולקולות בחומר ברמת היסוד שלהם‪ .E1 ,‬אפשר‬ ‫לעורר את האטומים והמולקולות לרמות אנרגיה‬ ‫גבוהות יותר‪,‬‬ ‫‪ ,E2, E3, …En‬באמצעות מקור אנרגיה חיצוני‪.‬‬ ‫כך‪ ,‬למשל‪ ,‬גז יכול לשמש כמקור קרינה אופיינית עקב‬ ‫עירורו באמצעות התפרקות חשמלית‪.‬‬ ‫האטומים והמולקולות המעוררים חוזרים לרמת היסוד שלהם תוך פליטת קרינה אלקטרומגנטית‪.‬‬ ‫החזרה לרמת היסוד יכולה להתבצע במעבר אחד או בסדרה של מעברים בין רמות האנרגיה שבאמצע‪.‬‬ ‫התדירות‪ ,f ,‬של הקרינה הנפלטת או הנקלטת במעבר בין הרמות ‪ Em‬ו‪ En -‬ניתנת בנוסחת בוהר‪:‬‬ ‫‪En – Em = hf‬‬ ‫"ספקטרום הפליטה" הוא הספקטרום של הקרינות הנפלטות מגוף המשמש כמקור קרינה‪.‬‬ ‫הקרינה הנפלטת מגוף עקב הטמפרטורה שלו קרויה "קרינת חום"‪ :‬מקור קרינת החום הוא בתנועה‬ ‫האקראית של חלקיקי הגוף‪.‬‬ ‫קרינה העוברת דרך חומר יכולה לגרום לעירור של האטומים או המולקולות הנמצאים בו לרמת אנרגיה‬ ‫גבוהה יותר‪ :‬זהו דוגמא של תהודה‪" .‬ספקטרום הבליעה" הוא הספקטרום של הקרינות המועברות ע"י‬ ‫חומר שבלע חלק מהקרינה הפוגעת בו‪.‬‬ ‫בתחום האולטרה‪ -‬סגול והאור הנראה קשורים הספקטרומים למעברים אלקטרוניים (שינויים באנרגיית‬ ‫האלקטרונים באטומים)‪ ,‬בתחום האינפרה‪ -‬אדום הם קשורים לתנודות מולקולאריות (העתקות‬ ‫מחזוריות של גרעיני האטומים שבמולקולה) ובתחום המיקרו‪ -‬גל לסיבוב מולקולארי‪.‬‬

‫‪13‬‬

‫הציוד‪:‬‬

‫•ספקטרומטר (ראה איור)‪.‬‬ ‫המרחק בין סריג העקיפה וקשת התדריג שווה ל‪-‬‬ ‫‪ 360/2π = 57.3 cm‬כך שכל ס"מ על פני התדריג‬ ‫מהווה זווית פתיחה ‪ θn‬של מעלה אחת ביחס לסריג‬ ‫העקיפה‪.‬‬ ‫יש לחבר את הספקטרומטר כך שנוצר סדק ברוחב‬ ‫כ‪ 2 -‬מ"מ בין שני חלקי התדריג‪.‬‬ ‫אפשר לקרוא את המיקום של קו ספקטרלי על‬ ‫התדריג בדיוק של ‪ ±0.5‬מ"מ‪ ,‬המתאים לדיוק של‬ ‫עשירית מעלה‪.‬‬ ‫•מסננים צבעוניים ותמיסות של חומרים צבעוניים‪.‬‬ ‫•שפופרות ומנורות התפרקות המכילות גזים שונים בלחץ נמוך ומקורות מתח המתאימים‬ ‫להפעלן‪.‬‬

‫נתונים‪:‬‬ ‫להלן טבלה לקוחה מספרי נתונים ובה אורכי הגלים של הקווים הספקטרליים בספקטרומי הפליטה של‬ ‫הגזים‪ ,‬החזקים דיים כדי להיראות בספקטרומטר‪ .‬אורכי הגל מובאים ביחידת אנגסטרום‪Aº (10-10 ,‬‬ ‫מטר)‪.‬‬

‫מלבד כל הקווים שצוינו בטבלה קיימים ברוב היסודות קווים רבים חלשים יותר והתחום בתוכו הם‬ ‫נמצאים נראה "מרוח" לרוחב ניכר‪ .‬נתעלם מקווים אלה‪ .‬הקווים שצוינו‬ ‫ב‪ * -‬הם הברורים והנוחים לזיהוי‪.‬‬ ‫הסיווג של חוזק הקווים לא תמיד מתאים לתוצאות הניסוי כי הסיווג מתייחס לתנאי תאורה מסוימים‬ ‫ולגזים ללא אי ניקיונות‪ .‬תנאים אלה אינם בהכרח זהים לאלה שבמעבדה‪.‬‬ ‫‪14‬‬

‫ניסוי א – חקירת ספקטרום הפליטה של גזים שונים‬ ‫מהלך הניסוי‪:‬‬ ‫•כיול סריג העקיפה‪ .‬הסריג אמור להיות בעל ‪ 570‬סדקים למ"מ אך בגלל השפעת טמפ' על‬ ‫החומר הפלסטי ממנו עשוי הסריגים יש צורך לכייל את הסריג לפני השימוש בו‪ .‬לשם כך‬ ‫מפעילים את מנורת ההתפרקות של הליום ומצמידים אליה בגובה מתאים את תדריג‬ ‫הספקטרומטר כשהקו האנכי של אור המנורה מקביל לחריץ שבין שני חלקי התדריג‪.‬‬ ‫מסתכלים על התדריג דרך סריג העקיפה‪ .‬מוודאים שסדרת הקווים הספקטרליים נראית‬ ‫מאוזנת בשני צידי התדריגים ושקו מסוים יראה במרחק שווה מהמרכז משמאל ומימין‪.‬‬ ‫קובעים במדויק את הזווית‪ ,θ1 ,‬המתאימה לקו הירוק החזק של הליום (‪ )Aº 5016‬בסדר‬ ‫הראשון ‪.n = 1‬‬ ‫•קובעים במדויק את הזוויות המתאימות של ‪ 4‬הקווים הספקטרליים של כספית והליום‪.‬‬ ‫•קובעים במדויק את הזוויות המתאימות של ‪ 3‬הקווים הברורים והחזקים בשני הגזים‬ ‫האחרים‪.‬‬ ‫תוצאות‪:‬‬ ‫טבלה מס' ‪ :2‬ריכוז תוצאות ניסוי א‬ ‫אור לבן‬ ‫חמצן‬ ‫זווית צבע‬ ‫צבע‬ ‫( ‪)º‬‬ ‫‪ 13.5‬סגול‬ ‫סגול‬ ‫‪14.2‬‬ ‫טורקיז ‪ 15.8‬כחול‬ ‫ירוק‬

‫‪17‬‬

‫ירוק‬

‫צהוב‬

‫‪18.5‬‬

‫אדום‬

‫‪20‬‬

‫ירוק‬ ‫בהיר‬ ‫צהוב‬ ‫כתום‬ ‫אדום‬

‫זווית‬ ‫( ‪)º‬‬ ‫‪13.5‬‬‫‪14.5‬‬ ‫‪14.5‬‬‫‪16‬‬ ‫‪16-17‬‬ ‫‪17‬‬‫‪17.6‬‬ ‫‪17.6‬‬‫‪18.7‬‬ ‫‪18.7‬‬‫‪20‬‬ ‫‪20‬‬‫‪21.6‬‬

‫מימן‬ ‫צבע‬ ‫סגול‬ ‫כחול‬ ‫טורקיז‬ ‫ירוק‬ ‫צהוב‬ ‫כתום‬ ‫כהה‬ ‫אדום‬ ‫חזק‬

‫זווית‬ ‫(‪)º‬‬ ‫‪13‬‬‫‪14.5‬‬ ‫‪14.5‬‬‫‪15.8‬‬ ‫‪15.8‬‬‫‪16‬‬ ‫‪16‬‬‫‪18.5‬‬ ‫‪18.5‬‬‫‪19.8‬‬ ‫‪19.8‬‬‫‪22.1‬‬ ‫‪22.1‬‬‫‪22.3‬‬

‫הליום‬ ‫צבע‬

‫ניאון‬ ‫צבע‬

‫זווית‬ ‫(‪)º‬‬ ‫‪18.8‬‬

‫סגול‬

‫ירוק‬

‫‪16‬‬

‫כחול‬

‫סגול‬

‫‪14.8‬‬

‫ירוק‬

‫כחול‬

‫‪15.2‬‬

‫סגול‬ ‫בהיר‬ ‫אדום‬

‫‪13.3‬‬

‫טורקיז‬ ‫חזק‬ ‫ירוק‬

‫‪23‬‬

‫ירוק‬ ‫כהה‬ ‫צהוב‬

‫צהוב‬

‫צהוב‬ ‫חזק‬ ‫כתום‬

‫זווית‬ ‫(‪)º‬‬ ‫‪13.7‬‬‫‪15.5‬‬ ‫‪15.5‬‬‫‪16.3‬‬ ‫‪16.3‬‬‫‪17‬‬ ‫‪17‬‬ ‫‪17‬‬‫‪18.7‬‬ ‫‪18.7‬‬‫‪19.3‬‬ ‫‪19.3‬‬

‫חנקן‬ ‫זווית‬ ‫צבע‬ ‫( ‪)º‬‬ ‫סגול‬ ‫‪13.5‬‬‫‪14‬‬ ‫כחול‬ ‫‪14‬‬‫‪15.2‬‬ ‫ירוק ‪15.2-‬‬ ‫כהה‬ ‫‪16.9‬‬ ‫ירוק ‪16.9-‬‬ ‫בהיר‬ ‫‪18.8‬‬ ‫צהוב ‪18.8-‬‬ ‫‪19.4‬‬ ‫כתום ‪19.4-‬‬ ‫‪20‬‬ ‫אדום ‪20-22‬‬

‫‪20.5‬‬‫‪20.7‬‬ ‫‪21.2‬‬ ‫‪15‬‬

‫אדום‬

‫‪21.8‬‬‫‪23.4‬‬

‫ניתוח‪:‬‬ ‫‪ .1‬חישוב מספר הסדקים בסריג ההתאבכות דרכו צפינו בגז ההליום‪ ,‬למשל‪ ,‬נעשה באופן הזהה לכיול‬ ‫המכשיר‪:‬‬ ‫על פי הנוסחה‪sin θ = nNλ -‬‬ ‫‪sin θ‬‬ ‫‪=N‬‬ ‫‪n ⋅ λ green‬‬ ‫‪549,516‬‬ ‫⇒‬ ‫סדקים ‪= 549.516‬‬ ‫‪1,000‬‬ ‫‪mm‬‬ ‫‪ - sin θ‬הזווית שמצאנו‪.‬‬ ‫‪ -n‬מספר הקווים (התאבכות בונה ‪.)n = 1‬‬ ‫‪ – N‬מספר סדקים במטר‪.‬‬ ‫‪ - λ‬אורך גל‪.‬‬ ‫מחלקים ב‪ 1000 -‬כדי לקבל תוצאה ב‪.mm-‬‬

‫‪sin 16°‬‬ ‫‪1 ⋅ 5016 ⋅ 10 −10‬‬

‫הסריג אמור להיות בעל ‪ 570‬סדקים למ"מ‪.‬‬ ‫חישוב אחוז השגיאה‪:‬‬

‫‪570 − 550‬‬ ‫‪⋅ 100 = 3.5%‬‬ ‫‪570‬‬

‫אחוז שגיאה זה הנו זניח ומניח את הדעת‪ 3.5%( .‬שגיאה)‪.‬‬ ‫סיבות אפשריות לשגיאה‪:‬‬ ‫א‪ .‬טמפרטורה המשפיעה על החומר הפלסטי ממנו עשוי הסריג‪.‬‬ ‫ב‪ .‬שגיאות מדידה (המדידה נעשתה ע"י שני אנשים כשאחד מחזיק בסרגל מרוחק והשני‬ ‫מכוון אותו וכל זאת בתנאי חושך‪ -....‬מאוד לא מדויק!)‬ ‫‪ .2‬חישוב אורך הגל לפי מספר הסדקים‪:‬‬ ‫החישוב נעשה לפי הנוסחה‪:‬‬

‫כאשר ‪ N = 549.516‬סדקים למטר‬ ‫‪ θ‬היא הזווית הנמדדת‬

‫‪sin θ‬‬ ‫‪n⋅N‬‬

‫=‪λ‬‬

‫הליום‪:‬‬ ‫‪ θ‬היא הזווית הנמדדת‬ ‫‪ = N‬מספר הסדקים אשר חושבו בחלק הראשון לסריג ההתאבכות דרכו הסתכלנו‪.‬‬

‫‪16‬‬

‫‪sin 23‬‬ ‫‪7.11045 ⋅ 10 −4‬‬ ‫‪= 7.11045 ⋅ 10 −4 mm ‬‬ ‫→‪‬‬ ‫‪= 7,110.46Å‬‬ ‫‪1 ⋅ 549.516‬‬ ‫‪1 ⋅ 10 −7‬‬ ‫‪sin 13.3‬‬ ‫‪4.1864 ⋅ 10 − 4‬‬ ‫= סגולבהיר‪λ‬‬ ‫‪= 4.1864 ⋅ 10 − 4 mm ‬‬ ‫→‪‬‬ ‫‪= 4,186.4Å‬‬ ‫‪1 ⋅ 549.516‬‬ ‫‪1 ⋅ 10 −7‬‬ ‫‪sin 15.2‬‬ ‫‪4.77127 ⋅ 10 −4‬‬ ‫= כחול‪λ‬‬ ‫‪= 4.77127 ⋅ 10 −4 mm ‬‬ ‫→‪‬‬ ‫‪= 4,771.2Å‬‬ ‫‪1 ⋅ 549.516‬‬ ‫‪1 ⋅ 10 −7‬‬ ‫‪sin 14.8‬‬ ‫‪4.64855 ⋅ 10 −4‬‬ ‫= סגול‪λ‬‬ ‫‪= 4.64855 ⋅ 10 −4 mm ‬‬ ‫→‪‬‬ ‫‪= 4,648.56 A‬‬ ‫‪1 ⋅ 549.516‬‬ ‫‪1 ⋅ 10 −7‬‬ ‫‪sin 16.8‬‬ ‫‪5.25975 ⋅ 10 − 4‬‬ ‫= ירוק‪λ‬‬ ‫‪= 5.25975 ⋅ 10 −4 mm ‬‬ ‫→‪‬‬ ‫‪= 5,259.75 A‬‬ ‫‪1 ⋅ 549.516‬‬ ‫‪1 ⋅ 10 −7‬‬ ‫‪sin 18.8‬‬ ‫‪5.86453 ⋅ 10 −4‬‬ ‫= צהוב‪λ‬‬ ‫‪= 5.86453 ⋅ 10 − 4 mm ‬‬ ‫→‪‬‬ ‫‪= 5,864.53 A‬‬ ‫‪1 ⋅ 549.516‬‬ ‫‪1 ⋅ 10 −7‬‬

‫= אדום‪λ‬‬

‫ניסוי ב – חקירת ספקטרום הבליעה של חומרים שונים‬ ‫מהלך הניסוי‪:‬‬ ‫•מציבים נורת להט סמוך לחריץ שבין שני חלקי התדריג ומסתכלים על התדריג דרך סריג‬ ‫העקיפה‪ .‬רושמים את התצפיות‪.‬‬ ‫•מכניסים מסנן צבעוני בין הנורה לבין החריץ‪ .‬מסתכלים על התדריג דרך הסריג וקובעים‬ ‫את צבעי האור שנבלע ע"י המסנן‪ .‬חוזרים על הניסוי במסננים וחומרים אחרים‪.‬‬ ‫תוצאות‪:‬‬ ‫את החלק הזה במעבדה לא עשינו מאחר ולא הודרכנו לעשות זאת‪ .‬זה מניב בעיה לגבי תוצאות הניסוי‬ ‫הזה‪ .‬שאלות הניתוח עצמן אינן עוסקות בתוצאות ניסוי זה ולכן ניתן לענות עליהן‪.‬‬ ‫ניתוח‪:‬‬ ‫‪12,400‬‬ ‫‪ .1‬הוכחת הקשר ‪:‬‬ ‫‪λ‬‬ ‫אנרגיית הפוטון נתונה בנוסחה‪ . E = h ⋅ f :‬כאשר ‪ f‬מייצג את תדירות הגל ו‪ h-‬הוא קבוע‬ ‫פלאנק‪ . h = 6.63 ⋅ 10 −34 J = 4.14 ⋅ 10 −21 MeV ⋅ s .‬אנו נשתמש בנתון של ‪MeV·s‬‬ ‫התדירות ניתנת בקשר‪ f = c :‬כאשר ‪ λ‬הוא אורך הגל הנתון ב‪ Å -‬ו‪ c-‬היא מהירות‬ ‫‪λ‬‬ ‫‪c = 3 ⋅ 10 8 m‬‬ ‫האור‪.‬‬ ‫‪sec‬‬ ‫⇓‬ ‫‪E = h* c‬‬ ‫‪λ‬‬ ‫=‪: E‬‬

‫‪12,420‬‬ ‫מ‪.‬ש‪.‬ל⇒ ‪eV‬‬ ‫‪λ‬‬

‫=‬

‫‪3 ⋅1018 Å sec‬‬ ‫‪λ‬‬

‫⋅‬

‫‪eV⋅sec‬‬

‫‪−15‬‬

‫‪E = 4.14 ⋅10‬‬

‫חישוב אנרגיות הפוטונים (ב‪ ,)eV -‬הנפלטים בספקטרום הפליטה של הליום ‪:‬‬

‫‪17‬‬

‫‪12,400‬‬ ‫‪= 1.74eV‬‬ ‫‪7,110.46‬‬ ‫‪12,400‬‬ ‫= סגולבהיר‪E‬‬ ‫‪= 2.96eV‬‬ ‫‪4,186.4‬‬ ‫‪12,400‬‬ ‫= כחול‪E‬‬ ‫‪= 2.6eV‬‬ ‫‪4,771.2‬‬ ‫‪12,400‬‬ ‫= סגול‪E‬‬ ‫‪= 2.66eV‬‬ ‫‪4,648.56‬‬ ‫‪12,400‬‬ ‫= ירוק‪E‬‬ ‫‪= 2.35eV‬‬ ‫‪5,259.75‬‬ ‫‪12,400‬‬ ‫= צהוב‪E‬‬ ‫‪= 2.11eV‬‬ ‫‪5,864.53‬‬ ‫= אדום‪E‬‬

‫‪ .2‬ההבדל בין ספקטרום הפליטה של גזים לבין ספקטרום הפליטה של מקור האור הלבן‪:‬‬ ‫הספקטרום של האור הוא בעצם הפרדת האור הפוגע בסריג לצבעים השונים‪.‬‬ ‫ספקטרום פליטה של גזים‪ :‬בטמפרטורת החדר נמצאים האטומים ומולקולות הגזים (או כל‬ ‫חומר אחר) ברמת היסוד שלהם‪ .‬באמצעות מקור אנרגיה חיצוני ניתן לעורר את‬ ‫האלקטרונים לרמות אנרגיה גבוהות יותר‪ .‬חזרת האלקטרונים המעוררים לרמת היסוד‬ ‫שלהם מלווה בפליטה של אנרגיה אלקטרומגנטית‪ ,‬וספקטרום הפליטה הוא הצבעים‬ ‫המתקבלים מאורכי הגל המיוצגים ע"י אנרגיה זו‪ .‬כיוון שהחזרה של האלקטרונים לרמת‬ ‫היסוד אינה אחידה (מעבר של רמת אנרגיה אחת או יותר)‪ ,‬פליטת האנרגיה משתנה ולכן‬ ‫מתקבלות אנרגיות שונות ובהתאמה ‪ -‬צבעים שונים‪.‬‬ ‫במקרה של גז ההליום למשל‪ ,‬המרחק בין האטומים או המולקולות הוא כה גדול ולכן הם‬ ‫לא משפיעים זה על זה‪ .‬העברת זרם חשמלי דרך גז אטומי בלחץ נמוך גורמת לערעור‬ ‫האלקטרונים והספקטרום של האור הנפלט מורכב מכמה אורכי גל בלבד‬ ‫ספקטרום הפליטה של האור הלבן‪ ,‬לעומת זאת‪ ,‬הוא רציף וקבוע‪ ,‬כלומר לא קיימת‬ ‫הפרדה של האור לצבעים‪.‬‬ ‫‪" .3‬אפשר להעריך טמפ' של גוף לוהט מצבעו"‪.‬‬ ‫כל גוף מקרין אנרגיה בצורת גלים אלקטרומגנטיים‪.‬קווי הספקטרה הרצופים דומים מאוד זה לזה‬ ‫ונבדלים בבהירותם‪ ,‬הנובעת משיעור החום של המקור‪ .‬האנרגיה זו‪ ,‬הנפלטת בשל טמפ' הגוף נקראת‬ ‫"קרינת חום" ומכילה גלים בטמפ' נמוכות מ – ‪ , ºC 750‬אורכי הגל נמצאים בתחום האינפרה אדום‪,‬‬ ‫ולכן לא נקלטים בעין בלתי מזוינת‪ .‬ככל שעולה הטמפרטורה‪ ,‬כך נכללים בספקטרום צבעים נוספים‬ ‫המשויכים לאורכי גל קצרים יותר ‪.‬‬ ‫בסביבות ‪ ºC 927‬נכללים בספקטרום אורכי גל של צבע אדום ועם עליית החום מתקבלים יותר צבעים‬ ‫הנעים לכיוון הצבע הסגול‪ ,‬עד שבטמפרטורה מסוימת יתקבלו מספר צבעים בהירים והצבע הנראה‬ ‫יהיה לבן‪ .‬קצב ההקרנה של גוף חם פרופורציוני לחזקה רביעית של הטמפרטורה וכך ע"י מציאת‬ ‫האזור הבהיר ביותר בספקטרום (לדוגמא בתיל מחומם)‪ ,‬שנע בהתמדה מהאדום לסגול נוכל להעריך‬ ‫את הטמפרטורה‪.‬‬ ‫‪ .4‬דרכים להפקת אור נראה מחשמל‪:‬‬ ‫•נורת להט ‪ -‬נורה רגילה‪ ,‬שבתוך השפופרת שלה נמצא חוט להט עשוי טונגסטן‪ .‬כשעובר‬ ‫זרם דרך הטונגסטן‪ ,‬הוא מתלהט כתוצאה מהתנגדות לזרם‪ ,‬האלקטרונים קולטים‬ ‫אנרגיה ואנרגית החום מבוטאת כאור שנפלט ‪.‬‬ ‫•נורה פלואורסנטית ‪ -‬שפופרת המכילה אדי כספית בלחץ נמוך ודפנותיה מצופים בחומר‬ ‫פלואורסנטי‪ .‬השפופרת מחוברת למקור מתח דרך אלקטרודות ונוצר בתוכה שדה‬ ‫חשמלי‪ .‬אטומי הכספית מעורערים ומיוננים כתוצאה מהשדה החשמלי ובחזרתם למצב‬ ‫היסוד שלהם הם פולטים קרינה אולטרא סגולה אשר פוגעת בחומר הפלואורסנטי‬ ‫ויוצרת את האור הלבן‪.‬‬ ‫•גבישי ליקוויד קוורץ ‪ -‬גבישים קטנטנים‪ ,‬שכשמופעל עליהם מתח הם קורנים בעוצמה‬ ‫נמוכה וכך ניתן להפיק אור נראה מחשמל (לדוגמא ‪ -‬שעוני יד)‪.‬‬ ‫•ברקים ‪ -‬כאשר יש פריקת מתח גבוה באוויר כתוצאה מלחות נוצר מעבר אלקטרונים‬ ‫באוויר ונפלטת אנרגיה בצורת אור‪.‬‬ ‫‪18‬‬

‫‪ .5‬סריג עקיפה‪ -‬מכשיר בעל מספר רב של סדקים המשמש לזיהוי אורכי גל הנפלטים‬ ‫מחומרים שונים ‪ .‬עפ"י אורכי הגל ניתן לזהות את סוג החומר‪.‬‬ ‫גביש בנוי מאטומים או יונים ‪ ,‬הממוקמים באופן מסודר כך שנוצרות קבוצות של מישורי‬ ‫אטומים מקבילים במרווחים קבועים‪ .‬כך נוצרים מעין סדקים המשמשים כסריג עקיפה‪.‬‬ ‫לאחר מעבר האור את הסריג‪ ,‬כל סדק מהווה מקור אור נקודתי ולפי החיבור בין הגלים‬ ‫העוברים תתקבל תבנית של התאבכות לפיה ניתן לחשב את מספר הסדקים‪ ,‬המרחק‬ ‫ביניהם והיחס המרחבי ביניהם‪.‬‬ ‫סיכום ומסקנות‪:‬‬ ‫•ספקטרומטריה מבוססת על שיטה להפרדת אור למרכיביו ‪ -‬כלומר לצבעים ‪.‬‬ ‫•סריג עקיפה בנוי מסדקים צרים מאוד (לרוב סדר גודל של מאות סדקים במ"מ)‪,‬‬ ‫מקבילים זה לזה‪ ,‬המתנהגים כמקורות אור נקודתיים עבור האור שעובר דרך הסריג‪,‬‬ ‫ולפי התבנית ניתן לגלות את אורך הגל או תכונות הגביש לפי‪. sin θ = nNλ :‬‬ ‫מצאנו אותו כבעל יתרון לקבלת אור מקסימאלי וזיהוי סוגי חומרים‪.‬‬ ‫•אטומים מעורערים חוזרים לרמת האנרגיה היסודית שלהם ופולטים קרינה‬ ‫אלקטרומגנטית‪ ,‬המתבטאת בצורה של צבעים (נראים או שאינם נראים לעין)‪.‬‬ ‫•קיים הבדל בין ספקטרום הפליטה של אור לבן לעומת חומרים אחרים (גזים)‪.‬‬ ‫•ניתן להפיק אור מזרם חשמלי‪.‬‬ ‫•ניתן להעריך את הטמפרטורה של גוף לוהט לפי צבעו‪.‬‬

‫‪19‬‬