MEX-33 ITM. MATEMÁTICAS ESPECIALES. Docente: Martha Guzmán. PROBLEMAS RESUELTOS Aplicación Transformada Laplace a solución circuitos RLC Página # 1 de 11. COMPETENCIA: Técnicas de
SOLUCIÓN A ECUACIONES INTEGRO-DIFERENCIALES con transformada de LAPLACE.
SOLUCIÓN DE CIRCUITOS RLC, RL, RC, LC, CON L. EJEMPLO #1:
CIRCUITO RLC PARALELO CON FUENTE DE CORRIENTE COSENOIDAL.
Considere el siguiente circuito paralelo, donde: Con las siguientes condiciones iniciales:
Is1 = 8 Cos ( 2t + 6 ),
R = 2 Ω,
i ( 0 - )= 3 Amperios, en la bobina.
L = 3 H,
C = 0.7 F.
v ( 0 - ) = 1 Voltio, en el capacitor.
Is1
1)
R1
L1
+
S1
C1
Encuentre la respuesta de voltaje V = V ( t ) del circuito, e identifique en ella la parte Natural ( Complementaria o Transitoria ) y la parte Forzada ( Particular o Permanente ). Observe que como se trata de un paralelo, el voltaje en todos los elementos es el mismo: VR = VL = VC= V = V( t ).
2)
Encuentre la respuesta de corriente iR ( t ) a través de la Resistencia R.
3)
Encuentre la respuesta de corriente iL ( t ) a través de la Bobina L.
Identifique la parte Natural y la parte Forzada.
4)
Encuentre la respuesta de corriente iC ( t ) a través del Capacitor C.
Identifique la parte Natural y la parte Forzada.
Identifique la parte Natural y la parte Forzada.
SOLUCIÓN AL EJEMPLO #1: Recordemos el algoritmo de solución de circuitos utilizando el método de Laplace y Heaviside:
MEX-33 ITM. MATEMÁTICAS ESPECIALES. Docente: Martha Guzmán. PROBLEMAS RESUELTOS Aplicación Transformada Laplace a solución circuitos RLC Página # 2 de 11. Sí se-1[encuentra: no se encuentra: Ecuación Despejar la Integro-Diferencial variable de interés. Entonces: Reemplazar L Entonces, [Ecuación Ecuación esta condiciones integroes con variable iniciales. de interés
despejada]
Método la Solución diferencial de la] ecuación integro diferencial. HEAVISIDE.
Para llevar la ecuación, del dominio del tiempo t, al dominio de la S.
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1)
Para encontrar la respuesta de voltaje del circuito es necesario en primer lugar, encontrar el modelo del circuito. Para hacerlo utilizamos la ley de corrientes de KIRCHHOFF:
a)
Σ i = 0 ; nodo
- Is1 + iR + iL + iC iR
+
iL
= 0 +
iC
= Is1
.
vR + 1 ∫t vL dt + R L -∞
.
vR + 1 ∫t vL dt + 0.7 d vC = 8Cos ( 2t + 6 ) 2 3 -∞ dt
C d vC = Is1 dt
El siguiente paso sería aplicar la transformación de LAPLACE a ambos lados de la ecuación, pero debemos recordar que la L no está definida para los tiempos negativos o sea para los t < 0, por lo tanto la integral que representa la corriente de la bobina que se define para los tiempos desde: t = - ∞ hasta cualquier tiempo: t, debe partirse, y reemplazar el valor de la corriente de la bobina para los t negativos: i ( 0 - ) = 3 Amperios. .
vR + 1 { ∫0 vL dt + 2 3 -∞
∫t vL dt } + 0.7 d vC =
.
0.5 vR + 1 { i ( 0 -) + 3
∫t vL dt } + 0.7 d vC =
.
0.5 vR + 1 { 3 amp. + 3
∫t vL dt } + 0.7 d vC =
.
0.5 vR + 1 { 3 amp } + 1 { ∫t vL dt } + 0.7 d vC = 8Cos ( 2t + 6 ) 3 3 0 dt 0.5 vR
+
.
0
0
0
8Cos ( 2t + 6 )
dt
8Cos ( 2t + 6 )
dt
8Cos ( 2t + 6 )
dt
1 + 0.3333 { ∫t vL dt } + 0.7 d vC = 8Cos ( 2t + 6 ) 0 dt
Recordemos que se trata de un circuito en paralelo, por lo tanto: VR = VL = VC = V 0.5 v .
+
1 + 0.3333 ∫t v dt + 0.7 d v = 8Cos ( 2t + 6 ) 0 dt
Esta es la ecuación integro-diferencial que hace las veces del modelo del circuito, para el voltaje. Por que la única variable dependiente es el voltaje v.
b) Aplicamos transformación de LAPLACE, a ambos lados de la ecuación integro-diferencial:
.
L { 0.5 v + 1 + 0.3333 ∫t v dt + 0.7 d v } = L { 8 Cos ( 2t + 6 ) } 0 dt
Lo que sigue es aplicar todas las propiedades de la L que sean necesarias: .
L { 0.5 v } + L { 1 } + L { 0.3333 ∫t v dt } + L { 0.7 d v } = L { 8 Cos ( 2t + 6 ) } 0 dt
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.
0.5 L { v } + L { 1 } + 0.3333 L { ∫t v dt } + 0.7 L { d v } = 8 L { Cos ( 2t + 6 ) } 0 dt
.
0.5 V( s ) + 1 + 0.3333 V( s ) + 0.7 { s V( s ) - v( 0- ) } = 8 { s Cos(6) – 2 Sen (6) } s s ( s2 + 22 )
.
0.5 V( s ) + 1 + 0.3333 V( s ) + 0.7 *s V( s ) - 0.7* v( 0- ) = 8{ s * 0.9602– 2 * (- 0.2794) } s s ( s2 + 4 ) c)
Se reemplazan las condiciones iniciales que aparezcan en la ecuación transformada:
.
0.5 V( s ) + 1 + 0.3333 V( s ) + 0.7 s V( s ) - 0.7* v( 0- ) = 8 { 0.9602 s + 0.5588 } s s ( s2 + 4 )
.
0.5 V( s ) + 1 + 0.3333 V( s ) + 0.7 s V( s ) - 0.7* 1 = 7.6816 s + 4.4704 s s ( s2 + 4 )
.
0.5 V( s ) + 1 + 0.3333 V( s ) + 0.7 s V( s ) - 0.7 s s
= 7.6816 s + 4.4704 ( s2 + 4 )
d) Se despeja la variable de interés, en este caso la V(s): .
0.5 V( s ) + 1 + 0.3333 V( s ) + 0.7 s V( s ) - 0.7 s s
.
{0.5 + 0.3333 + 0.7 s } * V( s ) s
+ 1 - 0.7 s
{0.5 + 0.3333 + 0.7 s } * V( s ) s
=
.
= 7.6816 s + 4.4704 ( s2 + 4 )
= = 7.6816 s + 4.4704 ( s2 + 4 )
7.6816 s + 4.4704 ( s2+ 4 )
- 1 s
+
0.7
Se requiere obtener el común denominador en ambos lados del igual:
.
{ 0.5 s + 0.3333 + ( 0.7 s ) s } * V( s ) s
= {7.6816 s + 4.4704 } s - 1 ( s2 + 4 ) + 0.7 s ( s2 + 4 ) ( s2 + 4 ) s
Y se despeja la variable de interés:
V( s ) .
= { 7.6816 s2 + 4.4704 s - s2 - 4 + 0.7 s3 + 2.8 s } * . s . ( s2+ 4 ) s * {0.5 s + 0.3333 + 0.7 s2 }
V( s ) .
= { 7.6816 s2 + 4.4704 s - s2 - 4+ 0.7 s3 + 2.8 s } . ( s2+ 4 ) * { 0.5 s + 0.3333 + 0.7 s2 }
V( s ) .
= { 6.6816 s2 + 7.2704 s - 4+ 0.7 s3 } . ( s2+ 4 ) {0.5 s + 0.3333 + 0.7 s2 }
e)
L .
-1
Se aplica la antitransformación de LAPLACE a ambos lados del igual, para pasar del dominio de la frecuencia compleja s al dominio del tiempo t:
[ V( s ) ] = L
v(t)
-1
[
{ 6.6816 s2 + 7.2704 s - 4 + 0.7 s3 } . ( s2+ 4 ) {0.5 s + 0.3333 + 0.7 s2 }
] ;
en MATLAB:
= 0.6120 Cos ( 2t ) + 5.9801 Sen (2t ) + 0.3880 e – 0.3571t Cos (5.9042 t ) – 5.0656 e – 0.3571t Sen (5.9042 t )
Esta es la solución completa para el voltaje del circuito, donde:
v(t)
= vc(t) + vp(t)
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v c ( t ) = 0.6120 Cos ( 2t ) + 5.9801 Sen (2t ) ; Respuesta Forzada, Particular o Permanente. Observe que tiene la misma forma de la fuente.
v p ( t ) = 0.3880 e – 0.3571t Cos (5.9042 t ) – 5.0656 e – 0.3571t Sen (5.9042 t ); Respuesta Natural, complementaria o Transitoria. Observe que corresponde al caso de Raíces Complejas y Conjugadas.
EJEMPLO #2:
CIRCUITO RLC PARALELO CON DOS FUENTES DE VOLTAJE.
Considere el siguiente circuito, donde: Con las siguientes condiciones iniciales:
Vs1= 1 Voltio,
Vs2 = 1µ ( t ) Voltios,
iL ( 0 - ) = 0Amperios, en la bobina.
R = 2 Ω,
L = 1H,
C = 0.2 F.
vC ( 0 - ) = 1 Voltio, en el capacitor.
L1
R1 S1 +
Vs1
+
-
Vs2
-
C1 +
1)
Encuentre la respuesta de corriente i = i ( t ) del circuito. Observe que como se trata de una serie por lo tanto la corriente por todos los elementos es la misma: iR = iL = iC= i = i ( t ).
2) Encuentre la respuesta de voltaje vC ( t ) a través del Capacitor C. SOLUCIÓN AL EJEMPLO #2: Recordemos el algoritmo de solución de circuitos utilizando el método de Laplace y Heaviside:
MEX-33 ITM. MATEMÁTICAS ESPECIALES. Docente: Martha Guzmán. PROBLEMAS RESUELTOS Aplicación Transformada Laplace a solución circuitos RLC Página # 6 de 11. Sí se-1[encuentra: no se encuentra: Ecuación Despejar la Integro-Diferencial variable de interés. Entonces: Reemplazar L Entonces, [Ecuación Ecuación esta condiciones integroes con variable iniciales. de interés
despejada]
Método la Solución diferencial de la] ecuación integro diferencial. HEAVISIDE.
Para llevar la ecuación, del dominio del tiempo t, al dominio de la S.
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1)
Para encontrar la respuesta de corrientedel circuito es necesario en primer lugar, encontrar el modelo del circuito. Para hacerlo utilizamos la ley de voltajesde KIRCHHOFF:
a) - vs1
Σ malla
v = 0 ;
+ vL + vR -
vs2 +
vC
=
vL +
vR +
vC
=
vs1 + vs2
=
vs1 + vs2
L d iL dt
.
L d iL dt
.
∫t iC dt
+ R iR + 1 C +
R iR
0
-∞
∫ t iC dt = vs1 + vs2
+ 1 C
-∞
El siguiente paso sería aplicar la transformación de LAPLACE a ambos lados de la ecuación, pero debemos recordar que la L no está definida para los tiempos negativos o sea para los t < 0, por lo tanto la integral que representa el voltaje del capacitor que se define para los tiempos desde: t = - ∞ hasta cualquier tiempo: t, debe partirse, y reemplazar el valor del voltaje del capacitor para los t negativos: v ( 0 - )= 1 voltios.
.
L d iL dt
+ R iR + 1 ∫ C -∞
.
1 d iL + 2 iR + 1 dt 0.2
.
1 d iL + 2 iR + dt
.
d iL + 2 iR + dt
0
iC dt + 1 C 0
∫ t iC dt = vs1 + vs2 1 + 1µ ( t )
∫ 0 iC dt + 1 ∫ t iC dt = 0.2
-∞
0
+ 1 ∫ 0.2 0
v ( 0 -)
1
+ 5
t
1 + 1µ ( t )
iC dt =
∫ t iC dt =
1 +
µ (t)
0
Recordemos que se trata de un circuito en serie , por lo tanto: iR = iL = iC = i + 2i +
.
di dt
1
+ 2i
.
di dt
+ 2i
.
di dt
+ 2i + 5
.
di dt
+ 5
∫ t i dt =
µ (t)
1 +
0
+ 5
∫ t i dt =
1 - 1 +
∫ t i dt =
0
µ (t)
0
+ 5
+
µ (t)
0
∫ t i dt =
µ (t)
.
0
Esta es la ecuación integro-diferencial que hace las veces del modelo del circuito, para la corriente. Por que la única variable dependiente es la corriente i.
b) Aplicamos transformación de LAPLACE, a ambos lados de la ecuación integro-diferencial:
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L { di dt
.
∫ t i dt } = L { µ ( t ) }
+ 2i + 5 0
Lo que sigue es aplicar todas las propiedades de la L que sean necesarias:
∫ t i dt } = L { µ ( t ) }
.
L {di } + L {2i} + L {5 0 dt
.
L { d i } + 2* L { i } + 5 * L { 0 dt
.
{ s I (s) - i ( 0 - ) } + 2* { I ( s ) } + 5 * { s c)
∫ t i dt } = L { µ ( t ) } I (s) } = { 1 } s
Se reemplazan las condiciones iniciales que aparezcan en la ecuación transformada:
s I (s) -
0
+
2I(s)
.
+ 5 s
I (s)
= 1 s
d) Se despeja la variable de interés, en este caso la V(s): [s +
2 + 5] * s
.
I (s)
= 1 s
Busquemos común denominador en el lado izquierdo del igual: [ s2 +
2s +
I (s)
5 ] *
s
.
= 1 s
.
Y se despeja la variable de interés:
I (s)
= . s [ s2 +
1 2s +
5 ]
I (s)
= . s [ s2 +
s 2s +
5 ]
I (s)
= .
s
.
.
e)
L
-1
1 2s +
[ s2 +
.
.
.
.
.
.
.
5 ]
Se aplica la antitransformación de LAPLACE a ambos lados del igual, para pasar del dominio de la frecuencia compleja s al dominio del tiempo t:
[ I (s) ]
=
L
-1
.
[ . [ s2 +
1 2s +
. ] 5 ]
Si lo resolvemos utilizando el comando ilaplace de MATLAB, el resultado será: i ( t ) = - 0.25 j {
e (-1+2j) - e ( -1–2j) }
Si lo resolvemos a mano, utilizando primero el método de Heaviside y luego el de Laplace, obtenemos:
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I (s)
= .
.
[ s2 +
.
I (s) .
. = . 5 ]
1 . (s+1–j2) (s+1+j2)
= . 1 . = . A . + (s+1–j2) (s+1+j2) (s+1–j2)
. 1 (s+1–j2) (s+1+j2)
.
1 2s +
.
A* . (s+1+j2)
. = . A ( s + 1 + j 2 ) + A* ( s + 1 – j 2 ). (s+1–j2)*(s+1+j2)
Cancelamos denominadores: . 1 .
( s + 1 – j 2 ) * ( s + 1 + j 2 ). = . A ( s + 1 + j 2 ) + A* ( s + 1 – j 2 ). (s+1–j2) (s+1+j2) 1 1
= A ( s + 1 + j 2 ) + A* ( s + 1 – j 2 )
1
= As + A + j 2A + A*s + A* – j 2 A*
1
= ( A + A* )*s
+ { ( A + A* ) + j 2 * (A – A* ) }
Para obtener un sistema de ecuaciones debemos comparar y reordenar los dos lados del igual, buscando que tengan la misma estructura: 0* s
+
1
= ( A + A* )*s
+
{ ( A + A* ) + j 2 * (A – A* ) }
Planteamos entonces las siguientes condiciones para que se cumpla la igualdad: 0 = ( A + A* ) 1 = { ( A + A* ) + j 2 * (A – A* ) }
Condición # 1 = Ecuación # 1 Condición # 2 = Ecuación # 2
Resultó un sistema de ecuaciones 2 x 2 y la primera permite despejar rápidamente: - A = A* Si reemplazamos este resultado, y la Ecuación# 1, en la Ecuación# 2. Tenemos que: 1 = { ( A + A* ) + j 2 * (A – A*) } 1= {
(0)
1= {
j2*(A+A )}
1= {
j2*( 2A )}
1=
+ j 2 * (A– ( - A) ) }
j4A
1= j4
A
1*j j4*j
=
A
. j 4*j2
=
A
. j . = 4*(-1 )
A
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. - j . 4
=
A
- 0.25 j =
A
Reemplazamos este resultado en la Ecuación# 1 y obtenemos que: 0 = ( A + A* ) 0 = - 0.25 j + A* 0.25 j = A* Por lo tanto el desarrollo en fracciones parciales de HEAVISIDE para la I ( s ) resulta ser: I (s)
= . A (s+1–j2)
I (s)
= . - 0.25 j (s+1–j2)
.
.
. +
. A* (s+1+j2)
. +
.
. 0.25 j (s+1+j2)
.
.
.
Para cambiar desde el dominio de la frecuencia compleja s hacia el dominio del tiempo t, es necesario aplicar la antitransformada de LAPLACE o transformada inversa:
L
-1
L
[I(s)] =
[ . - 0.25 j (s+1–j2)
. +
[ . 0 - 0.25 j (s+1–j2)
. +
-1
.
i(t)
=
L
.
-1
. 0.25 j (s+1+j2) .
.]
0 + 0.25 j (s+1+j2)
.]
Recordemos la tabla vista en esta clase: DOMINO DEL TIEMPO: f ( t )
DOMINIO DE LA FRECUENCIA S: F ( s )
2 ( ε2 + τ 2 ) 1/2 * e - σ t * Cos ( wt + θ )
. ε + jτ (s+σ–jw)
.
+
. ε- jτ . (s+σ+jw)
Donde: θ = tan-1 ( τ / ε ), si ε ≠ 0 ó: θ = sen-1 ( τ / ( ε2 + τ 2 ) ½ ) Aplicando el resultado de esta tabla, tenemos que en nuestro caso: τ = - 0.25,
ε= 0,
σ = 1,
w = 2
Con estos datos podemos calcular el valor de θ y el valor de ( ε2 + τ 2 ) 1/2 en el lado izquierdo de la tabla: θ = Sen-1 ( τ
/ ( ε2 + τ 2 ) ½ )
θ = Sen-1 (
- 0.25
/ ( ( 0 )2 + ( - 0.25 ) 2 ) ½ )
θ = Sen-1 (
- 0.25
/ ( ( - 0.25 ) 2 ) ½ )
θ = Sen-1(
- 0.25
/
( - 0.25 )
)
θ = 1.57079 radianes
( ε2 + τ 2 ) 1/2 = ( ( 0 )2 + ( - 0.25 )2 ) 1/2 ( ε2 + τ 2 ) 1/2 = ( ( - 0.25 )2 ) 1/2 ( ε2 + τ 2 ) 1/2 = - 0.25
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Podemos ahora reemplazar estos resultados en la lectura de la tabla:
i(t) i(t) i(t) i(t)
= = = =
* e - σ t * Cos ( wt + θ ) * e - 1t * Cos ( 2t + 1.57079 ) * e - t * Sen ( 2t ) Esta es la solución para la corriente del circuito.
2 ( ε2 + τ 2 ) 1/2 2 ( ( 0 ) 2 + ( - 0.25 ) 2 ) 1/2 2 ( - 0.25 ) - 0.50 e - t Sen ( 2t ),
Compare este resultado con el obtenido en MATLAB. comprobarlo, aplique la identidad de EULER.
Son el mismo resultado y son equivalentes, para
2) Encontrar la respuesta de voltaje que tiene el capacitor del circuito: vC =
1
∫t iC dt = C
-∞
1
vC = C
∫0 iC dt + 1 ∫t iC dt C
-∞
vC ( 0 -) +
1
∫t iC dt
.
0
Como se trata de un circuito en serie tenemos que:
i(t) =
- 0.50 e - t Sen ( 2t ) ,
ic = i
total del circuito.
Esta es la solución para la corriente del circuito.
vC ( 0 ) = 0 voltios.
Según las condiciones iniciales del circuito.
-
Reemplazamos estos valores, en la ecuación del voltaje del capacitor, así: vC =
1
+ 1 0.2
.
vC =
1
∫t
- 0.50 e - t Sen ( 2t ) dt
0
+ 5 * ( - 0.50)
∫t e - t
Sen ( 2t ) dt
∫t e - t
Sen ( 2t ) dt
0
.
vC =
1
-
2.5* 0
.
vC = 1 - 2.5 * [ - 0.4 e - t Cos ( 2t ) - 0.2 e - t Sen ( 2t ) ] t 0
.
vC = 1 - 2.5 *[ { - 0.4 e - t Cos ( 2t ) - 0.2 e - t Sen ( 2t ) } - { - 0.4 e - 0 Cos ( 2*0 ) - 0.2 e - 0 Sen ( 2*0 ) } ] vC = 1 - 2.5 *[ { - 0.4 e - t Cos ( 2t ) - 0.2 e - t Sen ( 2t ) } - { - 0.4 *1 * 1 - 0.2 *1 *0 } ] vC = 1 - 2.5 *[ { - 0.4 e - t Cos ( 2t ) - 0.2 e - t Sen ( 2t ) } + vC = 1 vC =
+
1 e - t Cos ( 2t ) e - t Cos ( 2t)
C
.
0
+ 0.5 e - t Sen ( 2t )
0.4
]
- 1
+ 0.5 e - t Sen ( 2t)
vC = e -t Cos ( 2t ) + 0.5 e - t Sen ( 2t )
; Esta es la respuesta completa del voltaje del capacitor.