9 Persamaan Maxwell Dalam Material_standar.pdf

FEG2C3 Elektromagnetika I

Persamaan Maxwell Dalam Material

Program Studi S1 Teknik Telekomunikasi Fakultas Teknik Elektro Universitas Telkom 2014

Tujuan Pembelajaran o Mahasiswa mengetahui perbedaan persamaan Maxwell dalam material dan dalam vakum

FEG2C3 Elektromagnetika I

2

Persamaan Maxwell Dalam Material Pendahuluan o Sumber-sumber yang muncul sebagai bentuk reaksi material terhadap medan-medan eksternal yang mengenainya akan mempengaruhi medan-medan eksternal yang awalnya membangkitkan sumber-sumber tersebut. o Oleh karenanya, persamaan Maxwell (relasi matematis antara medan-medan dan sumber-sumbernya) perlu dimodifikasi untuk memasukkan sumber-sumber yang muncul dalam material.

FEG2C3 Elektromagnetika I

3

Persamaan Maxwell Dalam Material Bentuk Integral   s D  ds  v v dv    B  ds  0

Bentuk Diferensial     D  v    B  0 s        d B E  d l   B  d s  E   c  s dt t        d       D cH  dl  s J  ds  sE  ds  dt s D  ds   H  J  E  t   D   0 r E   B  0  r H FEG2C3 Elektromagnetika I

4

Persamaan Maxwell Dalam Ruang Hampa Bentuk Integral   s D  ds  v v dv    B  ds  0 s

  d   cE  dl   dt s B  ds     d   cH  dl  s J  ds  dt s D  ds   D  0E   B  0 H FEG2C3 Elektromagnetika I

Bentuk Diferensial     D  v    B  0    B  E   t     D  H  J  t

5